Это комбинация двух моих предыдущих вопросов ( вопрос 1 и вопрос 2 ), которые связаны между собой.
Я пытаюсь понять, как энергия переносится в электрических и магнитных компонентах плоской волны, и как на эти поля и энергии влияет ослабляющий барьер.
На рисунках 1-4 плоская волна на частоте 4 МГц с напряженностью электрического поля E 0 = 377 В/м и напряженностью магнитного поля H 0 = 1 А/м.путешествует в свободном пространстве. На рисунках 1 и 3 показана дипольная антенна, а на рисунках 2 и 4 — рамочная антенна. Антенны имеют резонанс на частоте 4 МГц, имеют области захвата одинакового размера и не имеют потерь. Мое намерение состоит в том, чтобы для простоты они не вводили ни одного из типичных свойств антенн или катушек индуктивности; скорее, они действуют как идеальные датчики напряженности электромагнитного поля, преобразуя 100% энергии, с которой они сталкиваются, в ток. Обе антенны также спроектированы так, чтобы иметь идентичный эквивалентный выходной импеданс [по предложению Энди ака]. Пожалуйста, предположим, что на рисунках 3 и 4 каждая антенна расположена на таком расстоянии от барьера, что области их захвата сталкиваются с одинаковой напряженностью поля, и что барьер представляет собой бесконечную плоскость.
На рис. 1 показана дипольная антенна, находящаяся в электрическом поле напряженностью E 0 = 377 В/м .
На рис. 2 показана рамочная антенна, находящаяся в магнитном поле напряженностью H 0 = 1 А/м .
Благодаря Andy aka и другим, я понял, что энергии, переносимые в электрическом и магнитном полях плоской волны, равны, одна передает энергию в виде напряжения, а другая в виде тока, соответственно, так что выходы антенны на рис. 1 и Рис. 2 равны.
I Рис. 1 = I Рис. 2
Я не знаю, как рассчитать выходной ток каждой антенны, но если бы закон Ома был как-то аналогичен, то в обоих случаях это было бы 1А.
На рис. 3 показаны проводящий барьер, ослабляющий электрическое поле E 0 на 50 дБ, и дипольная антенна.
В этом случае ослабленное электрическое поле Е 1 =1,19 В/м . Опять же, я не знаю, как его рассчитать, но если бы закон Ома каким-то образом был аналогичен, выходной ток антенны на рис. 3 был бы около 3,77 мА.
На рис. 4 показан тот же проводящий барьер, который тоньше одной толщины кожи на частоте 4 МГц, и рамочная антенна.
Благодаря Neil_UK, Analogsystemsrf и Andy aka, я понял, что проводящий барьер ослабляет магнитное поле переменного тока до величины, которая определяется частотой поля, материалом и толщиной барьера. Относительно толстый барьер требуется для ослабления низких частот, и ослабление, обеспечиваемое данной толщиной, увеличивается с частотой. Я также понимаю, что если поле E сильно ослаблено, а поле H очень слабо ослаблено, поле H распространяется с силой, которая уменьшается на квадрат расстояния от барьера.
Таким образом, если барьер очень тонкий, выходной ток антенны на рис. 4 будет приближаться к 1 А, если предположить, что закон Ома дает нам примерное представление о том, что антенна находится довольно близко к барьеру.
Итак, мой вопрос состоит из 3 частей:
Что происходит с плоской волной на преграде? Я знаю, что поля E и H плоской волны находятся в фазе друг с другом, поэтому я предполагаю, что, когда волна сталкивается с барьером, поля расходятся по фазе друг с другом, и поведение (или поведение, если вы предпочитаете ) больше похож на излучение ближнего поля, в котором может доминировать либо E, либо H. Это близко к правильному?
Как можно рассчитать выходную мощность антенны на рис. 4, I рис. 4 ? Если барьер сделан из медной фольги, то, основываясь на том, что сказал Analogsystemsrf, я думаю, что мог бы рассчитать мощность антенны, исходя из 8,6 дБ затухания на глубину скин-слоя на интересующей частоте и какой-то доли 8,6 дБ на толщине менее чем толщина кожи. Это правильно?
Какие формулы можно использовать для расчета выходного тока антенны в каждом из приведенных выше примеров? Если кто-то хочет найти время, чтобы указать формулы, которые можно использовать с реальными антеннами, это было бы фантастически.
Исправления
Через несколько недель после публикации этого вопроса я узнал, что поля E и H в плоской волне не действуют независимо, а это означает, что они не требуют отдельных соображений экранирования. Другими словами, для плоских волн эффективность магнитного экранирования эквивалентна эффективности электрического экранирования. Итак, мое обсуждение рисунка 4 содержит ошибки, а мой вопрос из трех частей содержит неверные предположения. Ток, индуцируемый в антенне на рисунке 4, будет таким же, как и ток, индуцируемый на рисунке 3. См. принятый ответ на этот вопрос для дальнейшего разъяснения и ответа на часть 1 моего вопроса выше относительно того, что происходит, когда плоская волна попадает в антенну. барьер.
Когда электромагнитная волна освещает резистивный лист, она вызывает в нем протекание токов. Эти токи будут излучать новые электромагнитные волны, лист станет новой антенной. Таким образом, он будет иметь набор волн, распространяющихся наружу от него, как в ближнем поле (не излучающем), так и в дальнем поле (излучающем).
Импеданс у барьера не 377 Ом. Ток, который вы бы рассчитали, будет иметь другое соотношение. Всего на несколько длин волн в дальнем поле неизлучающая (затухающая) волна затухнет, оставив чистую излучающую волну, которая к настоящему времени будет иметь электрическое/магнитное отношение 377 Ом.
Было бы сложной задачей вычислить токи в барьере с учетом падающей электромагнитной волны, особенно из-за отраженной волны, частичного прохождения через барьер и повторного излучения с обеих сторон, причем все с импедансом, совершенно отличным от импеданса свободное место.
Подобные вещи выполняются с помощью полевых решателей, а не уравнений.
Энди ака
декорселло