Соглашение об именах BBB-мезонов

Мезон состоит из кварка и антикварка. В частности, для заряженных мезонов один кварк будет кварком верхнего типа ($u$,$c$,$t$), а другой - кварк нижнего типа ($d$,$s$,$b$). Один из них будет кварком, а другой — антикварком. Таким образом, кварковое содержание$\pi^+$является$u\bar d$. Теперь общепринятое различие между мезоном и антимезоном заключается в том, что отрицательно заряженный мезон является античастицей, поэтому$D^+ = c\bar d$является частицей, а$D^- = \bar c d$является античастицей. Распространите это на нейтралы (через изоспин, если хотите), и вы обнаружите$D^0=c\bar u$а также$\bar D^0=\bar cu$, что, вероятно, соответствует вашим ожиданиям.

Теперь давайте посмотрим на Каоны, содержащие отрицательно заряженные$s$кварк:$K^+=u\bar s$. Тогда по расширению у вас есть$K^0=d\bar s$,$\bar K^0=\bar d s$что противоречит вашим ожиданиям, но совершенно несущественно, поскольку$K^0$а также$\bar K^0$смешать, чтобы сформировать реально наблюдаемые частицы$K^０_L$,$K^0_S$. Исторически странность была обнаружена до того, как была установлена ​​кварковая модель, поэтому странность$S$для$K^+$мезон был определен как$S(K^+)=+1$и, таким образом, с нашим современным пониманием$S = n(\bar s$кварки$) - n(s$кварки$)$.

Я думаю, вы уже понимаете, что происходит для$B$мезоны:$b$-кварк заряжен отрицательно, поэтому мы следуем той же схеме, что и для каонов. В отличие от Каонов мы можем выделить$B^0$а также$\bar B^0$экспериментально, так что мы видим$b$кварк в$\bar B^0$производство и распад и$\bar b$кварки в$B^0$производства и распада. И поэтому мы должны иметь в виду, что$B$частицы содержат$\bar b$античастицы и наоборот.

Короче говоря, запомните это правило: содержание кварков верхнего типа определяет, считаем ли мы мезон частицей или античастицей. Историческая причина в том, что странность предшествует кварковой модели.