Каким было бы гравитационное поле из-за полого шара (масса: , радиус: ) на его поверхности?
Рассмотрим элементарную массу поверхности. Пусть поле из-за быть и из-за быть .
В точке внутри сферы, , так как поле внутри должно быть равно нулю (направления явно будут противоположными по симметрии).
В точке сразу за пределами сферы, что подразумевает .
Теперь чистое поле на dm будет равно поскольку поле на себе равно нулю.
Следовательно, чистое поле на поверхности будет . Но стандартный метод интегрирования дает , что я считаю неправильным, поскольку мы добавляем поле на себя. Так какое будет поле?
Вышеупомянутая теорема об оболочке объясняет, как рассчитать гравитационное поле внутри и вне оболочки.
Не совсем корректно спрашивать, какое поле именно на поверхности оболочки. Поскольку функция не является непрерывным в .
Но правильно спросить, какая сила тяжести действует на каждую часть оболочки со стороны остальной ее части. Если сила, действующая на малую часть оболочки, , то естественно сказать, что гравитационное поле на поверхности равно .
Итак, вы берете небольшую часть скорлупы и хотим найти силу тяжести, действующую на эту часть оболочки. Ваш подход правильный, сила .
Я могу предложить другой подход, который дает тот же результат.
Рассчитаем потенциальную энергию оболочки. Возьмем очень маленькую его часть и вытянем на бесконечность. Мы потратили немного энергии, чтобы сделать это: . Затем берем другую часть скорлупы и так далее. Но мелкие детали мы возьмем с разных сторон скорлупы, чтобы оставшаяся масса все же образовала сферическую скорлупу. Он будет все тоньше и тоньше, пока не растворится в ничто.
Энергия, которую мы должны потратить, зависит от оставшейся массы. . Это линейная функция, и ее легко интегрировать. Суммарная энергия, которую мы потратили, составила бы . А полная гравитационная энергия оболочки равна .
Теперь надуем сферу на . Его энергия увеличится на:
Мы также можем рассчитать энергию, которую мы потратили на то, чтобы вытащить каждую часть скорлупы вверх на . Сила, действующая на каждую маленькую часть пропорциональна : . Итак, общая работа
Теперь сравним совершенную работу и прирост энергии:
Следуя вышеизложенному, если мы допустим, что M будет константой, кажется, что мы можем затем проинтегрировать GMdm/2R^2 по dm (от 0 до M), чтобы получить сумму или общее количество гравитационных сил на поверхности сферы, получая GM ^2/2Р^2.
Слереа
юмуф
коммунизм
лесник
юмуф
юмуф