Вздох. Приближаюсь к пенсионному возрасту и все еще глубоко озадачен тем, с чем впервые столкнулся в старшей школе 40 лет назад.
Рассмотрим обычный эксперимент с двумя щелями. Пусть источником света будет лазер с лучом шириной 1 мм. И поставить в 5 метрах от щелей.
С другой стороны щели фотон показывает хорошо известную дифракционную картину, чередующую темные и светлые полосы. Хорошо, очень аккуратно. Но учтите, что одиночные фотоны могут дифрагировать.
Итак, по лучу проходит один фотон. Луч имеет ширину 1 мм с очень небольшим рассеянием и длину 5 м. Таким образом, импульс отдельного фотона очень сильно ограничен. И движущиеся объекты рядом, но не в луче, не меняют ничего по ту сторону щелей. Например, такие объекты, как учащиеся, проводящие эксперимент в старшей школе. Если на вас не будет красного, вы не измените рисунок или яркость.
На другой стороне экрана фотон может повернуться на довольно большой угол, например, на 30 градусов. Энергия не сильно меняется, так как она все того же красивого красного цвета от лазера.
Как ему удается повернуть этот угол и сохранить импульс?
Сами щели получают крошечный импульс от каждого фотона. Если фотон дифрагирует влево, щели смещаются вправо. Каждый раз, когда фотон меняет направление, ему требуется что-то еще, чтобы получить импульс в противоположном направлении, будь то солнечный парус или звезда, искривляющая свет под действием гравитации. Поскольку щели обычно закреплены на земле, а импульс очень мал, эффект не заметен.
Ваш вопрос возник в ходе серии дебатов между Альбертом Эйнштейном и Нильсом Бором о том, имеет ли квантовая механика какой-либо смысл. Эйнштейн утверждал, что импульс фотона на щели позволит одновременно измерить положение и импульс фотона, вопреки квантовой теории. Бор ответил, что необходимая точность измерения импульса щели — благодаря принципу неопределенности Гейзенберга — сделает положение щели достаточно неопределенным, чтобы разрушить интерференционную картину, сводя на нет любое измерение положения фотона.
Это фактически придает импульс щели. То же, что и в типичном солнечном парусе, хотя щель намного меньше и прочно закреплена, поэтому он не двигается.
(Кроме того, было бы лучше думать о фотонах как об очень малых размерах, а о лазерном луче, посылающем множество импульсов в электромагнитное поле, как о множестве камешков, падающих в пруд. последствия. Я думаю, что возбужденный электрон / атом возмущает электромагнитное поле виртуальными фотонами, это может занять милли- или микросекунды, или больше, или меньше. Когда предпочтителен вероятный путь, реальные фотоны идут ... См. Интеграл пути Фейнмана.)
Другие ответы предполагали, что дифрагированные фотоны получают импульс за счет взаимодействия со щелевым фильтром, но я считаю эту гипотезу несостоятельной, поскольку часть света, взаимодействующая со стенкой щели, отражается и декогерентизируется, не внося вклада в дифракционную картину. поэтому мы можем полностью игнорировать их вклад здесь.
Квантовые амплитуды линейны , поэтому удаление или фильтрация части волнового фронта не считается взаимодействием, следовательно, он не может передать импульс дифрагированной амплитуде.
Правильный ответ лежит в другом месте: как вы указали, предполагается, что поперечное сечение волнового пакета луча имеет нулевой суммарный дрейф импульса и небольшой гауссовский разброс. Нам нужно думать об развивающемся двумерном поперечном сечении балки как об интересующей нас системе.
Как вы, возможно, знаете, гауссовы лучи — это оптимальная форма поперечного сечения, позволяющая свету не распространяться. Мы можем думать об этом как о полужесткой фазе света.
После дифракции он теряет гауссово поперечное сечение, которое удерживает пучок поперечно «упакованным», и он «растворяется», как если бы он переходил из нашей концептуальной полужесткой фазы в жидкоподобную фазу, которая имеет гораздо большую расходимость луча (мы конечно, можно измерить расходимость луча по скорости увеличения распространения луча по продольному расстоянию)
Форма Гаусса особенная, потому что она «насыщает» неравенство принципа неопределенности таким образом, что:
Это придает ему особое свойство оптимального сохранения формы во времени. Просто в данном случае «временной» переменной 2D-пакета является продольная ось распространения, и вместо реальных пространственных координат распространение происходит в угловых координатах.
Когда наш гауссовский двумерный луч пересекает дифракционную щель, гауссовская картина «разрезается» на два среза. Что происходит с этими отдельными срезами нашего луча, так это то, что их поперечное положение определяется лучше, чем раньше, поэтому их поперечный импульс должен распространяться (иначе они нарушили бы неравенство неопределенности Гейзенберга)
Увеличение неопределенности переменной после измерения вроде бы противоречит сохранению переменной, но это исходит из представления о том, что вдоль траектории существовали фотоны, и все подсказывает эту картину фотона как маленькой точки, несущей импульс вдоль траектории вводит в заблуждение и неверно
Арпад Сендрей
Пабук - Украина держись
Эрик Тауэрс
Стайлз
Питер - Восстановить Монику
Арпад Сендрей
Питер - Восстановить Монику
AnoE
Марк Х
Питер - Восстановить Монику
Ягербер48