Подобные дискретные спектры характерны для конечных состояний ровно двух частиц. Для двух фиксированных масс и фиксированной полной энергии существует только один способ разделить энергию, который также сохраняет импульс.
С тремя и более частицами в конечном состоянии существует целое семейство решений, что приводит к широким спектрам, наблюдаемым для , и .
Сравните с первоначальным ожиданием энергетического спектра электронов бета-распада и в первую очередь с предложением (того, что стало известно как) нейтрино .