Недавно я наткнулся на интересное объяснение дифракции через апертуру, которое не использует конструкцию Гюйгенса , а вместо этого опирается на принцип неопределенности Гейзенберга:
Принцип неопределенности гласит, что попытка привязать частицу к определенному положению создаст неопределенность в ее импульсе, и наоборот. Поэтому, когда вы заставляете частицу пройти через узкое отверстие, можно быть уверенным в ее положении (отверстие очень узкое, и, следовательно, частица должна была находиться где-то в этом чрезвычайно маленьком зазоре). Итак, согласно принципу Гейзенберга, частица будет теперь у него сумасшедший импульс… так что он может пойти в любом направлении.
Однако кажется, что мы не можем использовать тот же принцип для объяснения случая, когда дифракция происходит, когда свет проходит вокруг препятствия. В этом случае мы не фиксируем фотоны в небольшом положении, не так ли? Учитывая принцип неопределенности, дифракция через апертуру имеет смысл; но в случае твердого препятствия моя интуиция подсказывает, что волна должна просто отклониться. Есть ли способ связать принцип неопределенности с дифракцией вокруг препятствия?
Кроме того, учитывая, что принцип неопределенности определен в терминах частиц, можно ли его использовать для объяснения дифракции в механических волнах, таких как звук, которые не состоят из фотонов?
Дифракция и HUP связаны, потому что имеют одинаковое математическое описание.
Преобразование Фурье в каноническое коммутационное соотношение и принцип неопределенности Гейзенберга. FT представляет собой унитарное (сохраняющее норму и внутренний продукт, то есть сохраняющее вероятность) преобразование между координатами положения и координатами импульса, и можно показать, что для любой пары квантовых наблюдаемых и которые выполняют каноническое коммутационное соотношение , преобразование между координатами, при котором и являются простыми операторами умножения — это в точности преобразование Фурье. Я показываю, как это должно быть правдой, в этом ответе здесь . Это приводит к неравенству Гейзенберга через чисто математические свойства FT, как я обсуждаю в этом ответе здесь и здесь . Наблюдение особого случая, которое интуитивно резюмирует поведение, состоит в том, что функция и ее ПФ не могут одновременно иметь компактную поддержку (область, в которой они отличны от нуля): если вы ограничиваете волновую функцию (т.е. квантовое состояние) небольшим диапазоном положений, ее преобразование Фурье будет одно и то же квантовое состояние, записанное в координатах импульса, поэтому разброс по импульсам увеличивается по мере того, как вы все больше и больше ограничиваете позиции.
Аналогия с дифракцией прямая. Принцип Гюйгенса или любой другой метод, который вы хотите использовать для объяснения дифракции, подробно объясняется в моем ответе здесь , этом здесь , этом здесь или здесь . Но резюме такое. Плоская волна, бегущая ортогонально плоскости, означает, что фаза на этой плоскости однородна. При наклоне волны изменение ее фазы на плоскости имеет вид , где - волновой вектор и поперечное положение на плоскости. Итак, чтобы узнать, какой у вас разброс направлений в световой волне, вы выполняете ее преобразование Фурье по плоскости. Преобразование Фурье в точке это просто вес суперпозиции компонента плоской волны с направлением, определяемым . Чем шире волна в пространстве Фурье, тем шире разброс направлений распространения и тем быстрее она будет дифрагировать. Таким образом, отверстие в экране размером с длину волны означает, что разброс направлений будет широким, просто из-за вмятины продукта неопределенности преобразования Фурье. Действительно, при малых углах дифракции , где представляет собой угол, который составляющая плоской волны составляет с нормалью к плоскости. Действительно, основной продукт неопределенности для FT показывает, что где ширина щели и угловое распространение дифрагированного света.
Строго говоря, физику дифракции нельзя объяснить как ГУП (т.е. как возникающую из канонических коммутационных соотношений), поскольку нет наблюдаемого положения для фотона, так что вы не можете думать о . Наверняка существуют пары канонически коммутирующих наблюдаемых: например, одни и те же компоненты электрического поля и магнитного поля, наблюдаемые для второго квантованного электромагнитного поля, являются сопряженными наблюдаемыми . Причина, по которой описания HUP работают, заключается в математической аналогии, которую я описал выше.
Давайте посмотрим на это соотношение для волн, в частности для электромагнитных волн:
где мы видим, что для света v=c
Классическая волна возникает из большого ансамбля фотонов, квантованного состояния электромагнетизма.
Предполагая, что у нас есть один фотон с частотой nu, если мы умножим обе части на hbar и разделим на c, мы получим формулу, согласующуюся с формулой неопределенности Гейзенберга.
лямда h nu/c~h
дельта(х)*дельта(р)~ч
где символ дельта означает, что у нас есть квант количества.
Принцип неопределенности Гейзенберга вводит большее отношение вместо равенства, которое является допущением, не существующим в рамках классического электромагнитного описания.
Таким образом, между классической структурой и квантово-механической существует согласованность, но именно классическая возникает из квантово-механической, а не наоборот.
Таким образом, можно было бы использовать HUP для описания дифракции от щели, потому что в этом случае, по сути, описывается дельта (x) и дельта (p), которые согласуются в обеих структурах. В конце концов, расстояния между щелями выбираются порядка длины волны.
Для сравнения с классической дифракцией от края потребовалось бы решение квантово-механической задачи с границей края, чтобы объяснить, как распределение вероятностей, заданное волновыми функциями фотонов, согласуется с решениями уравнений Максвелла.
Фотоны PS являются элементарными частицами и попадают в область HUP.
Подобно тому, как фотоны/световые волны выходят из очень тонкой щели в эксперименте с одной щелью, вы наблюдаете те фотоны/световые волны, которые по существу проходят через небольшую область (пространства) рядом с краем препятствия. Когда вы видите дифракцию от препятствия, вы не видите свет далеко от препятствия. Итак, то же самое объяснение работает.
Свойства света, такие как дифракция и интерференция, объясняются с помощью конструкции Гюйгена, учитывающей волновую природу света.
Принцип Гюйгенса-Френеля утверждает, что каждая точка на волновом фронте сама по себе является источником сферического вейвлета, и бесконечные вторичные вейвлеты, исходящие из каждой из бесконечных уникальных точек на волновом фронте, взаимно интерферируют. Сумма этих сферических вейвлетов в любой точке пространства в любое время дает фазу в этой точке.
Я не понимаю, как HUP может объяснить такие дифракционные картины максимумов и минимумов.
Принцип Гейзенберга — это в основном дифракция, и он очевиден из оптики Фурье. Когда описывают путь частицы, в основном это измерение положения в различных моментах. Волна имеет длину волны не только в одном направлении, но и во всех направлениях, сферический волновой фронт.
Таким образом, любое препятствие является своего рода измерением, если толстый блок вставить между плоским фронтом волны, то, возможно, нельзя будет получить дифракцию тени. В основном, когда частица подвергается вероятности, на атомном уровне увидеть или обнаружить и отследить одну частицу практически невозможно.
Таким образом, в случае вероятности, много шагов для отслеживания, то есть импульс по положению, его окончательный результат размыт. Что делает измерение положения, что оно перестраивает или перераспределяет себя, дифракция - это дивергенция, поэтому организация точечного источника. Таким образом, в дифракционной решетке получается прекрасный результат интерференционной картины.
Я думаю, вопрос в том, как интерферометр Маха-Цендера или Фабре-Перо делает помехи, подобные устройствам. Аа они не перераспределяют свой волновой вектор. Тогда, несомненно, они перераспределяют энергию. Поскольку квантовая механика набирает популярность благодаря объяснению спектральной картины излучения.
Джон Ренни
хб20007
Джон Ренни
хб20007
Джон Ренни
хб20007
Карл Виттофт
хб20007
Марти Грин
Кнчжоу