Предположим, что рассматривается многокомпонентная теория поля со свободными фермионами с полем с заданной глобальной симметрией (например, U(1)). Можно сказать, что каждая компонента фермионов несет некоторый заряд U(1) . Теперь давайте введем термин Юкавы-Хиггса для опосредования фермион-фермионных взаимодействий. Явные заряды Хиггса назначаются для поддержания симметрии U (1) в члене Юкавы-Хиггса. Мы также считаем поле Хиггса сильно неупорядоченным, поэтому НЕ нарушайте глобальную симметрию (здесь U (1)) с помощью нормального механизма Хиггса. Это можно сделать, добавив кинетические члены в поле Хиггса, и в принципе но , т.е. поле Хиггса не конденсируется, но поле Хиггса сильно флуктуирует.
Вот вопрос :
включает ли все разрешенные по симметрии члены Юкавы-Хиггса одного поля Хиггса ( ) может индуцировать любые разрешенные симметрией мультифермионные взаимодействия ?
Я могу представить, что это может быть правдой, если у нас есть:
включая все допустимые по симметрии члены Юкавы-Хиггса (многокомпонентные и многокомпонентные) полей Хиггса ( , , , , )
(если: правильно?)
индуцирует все мультифермионные взаимодействия, разрешенные симметрией .
Но скажем, если у нас есть только ОДНО однокомпонентное скалярное поле Хиггса , скажем, все допускаемые симметрией члены Юкавы-Хиггса (с поле фермионов и единственный Хиггс, обладающий некоторой силой возможно с комплексным сопряжением если .) можно ли доказать или опровергнуть, что это правда или нет, что она может генерировать все мультифермионные взаимодействия, такие как
Все члены, которые явно не нарушают симметрию U(1), будут генерироваться при РГ (в подходе Вильсона). Чтобы увидеть это, проинтегрируйте скалярное поле. Тогда у вас есть теория с взаимодействием четырех фермионов. Это взаимодействие само по себе будет генерировать все возможные члены взаимодействия (с произвольным числом фермионных полей и производных членов). То же самое возникает и в случае теория.
Энджи38750
Адам