Рассмотрим тяжелый макроскопический объект, движущийся в газе. Трение заставляет его кинетическую энергию преобразовываться в теплоту. С термодинамической точки зрения энтропия (фактически) не связана с кинетической энергией, поскольку вся энергия сосредоточена в одной степени свободы. Поэтому, если сумма энергии превращается из кинетической энергии в тепло, полное изменение энтропии равно , так что мы можем видеть, что это спонтанный процесс.
Но теперь рассмотрим объект, движущийся относительно газа с отрицательной температурой. Такая штука создана в лаборатории, так что это не просто досужие теоретические домыслы. Если сумма кинетической энергии превращается в тепло, полное изменение энтропии по-прежнему , но сейчас это минус. Это, по-видимому, означает, что обратный процесс — превращение тепла в кинетическую энергию, ускоряющую тело, — будет самопроизвольным.
Это распространяется на все другие процессы, которые превращают работу в тепло. Например, выполнение эксперимента по джоулеву нагреву с газом с отрицательной температурой должно вызывать вращение лопасти, а газ с отрицательной температурой, протекающий по трубе, должен испытывать ускоряющую, а не замедляющую силу. Точно так же, как сверхтекучие жидкости имеют нулевую вязкость, кажется, что жидкости с отрицательной температурой должны иметь отрицательную вязкость.
Я понимаю, что это не ведет к вечному двигателю. Поскольку теплота превращается в работу, обратная температура ( ) будет увеличиваться, пока не достигнет нуля. Но что действительно выглядит странно, так это то, что в некотором смысле стрела времени кажется обращенной вспять.
Я понимаю, что экспериментально мы очень далеки от возможности производить макроскопические количества флюидов с отрицательной температурой, которые потребуются для наблюдения за этими вещами. Но возможно ли это в принципе? И если да, то увидим ли мы на самом деле явления, которые я описал, или есть какая-то фундаментальная причина, по которой они все-таки не произошли бы? И обсуждалась ли такая связь между отрицательными температурами и стрелой времени в литературе?
То, что вы описываете, невозможно в принципе.
Температура макроскопической системы определяется как 1/T = dS/dE.
Но S = k.Log W, где W — количество микроскопических состояний, так что мы имеем:
1/T = k/W. дВт/дЭ
Теперь процессами, определяющими температуру для обычных систем, являются поступательные (газы и жидкости) и вибрационные (твердые тела) и для обоих dW/dE > 0, что объясняет, почему температура в классической термодинамике всегда положительна.
Однако есть также энергия магнитного диполя, и в этом случае, когда прикладывается магнитное поле (dE>0), диполи выравниваются с полем, а dW<0, что означает, что «магнитная» температура отрицательна.
Приведенных выше уравнений недостаточно для определения температуры макроскопической системы, необходимо равнораспределение энергии. Последняя дана в тепловом равновесии.
Причина, по которой равнораспределение энергии необходимо, состоит в том, что если бы это было не так, то разные степени свободы имели бы разные 1/W. dW/dE, таким образом, разные температуры, и для макроскопической системы не существовало бы единой температуры.
Это хорошо известное явление для газов с низкой плотностью, где статистика больше не максвелловско-больцмановская и для которых необходимо определить 2 разные температуры - колебательную и поступательную. Система в этом случае больше не имеет четко определенной температуры — ее поведение необходимо изучать, рассматривая подробные локальные взаимодействия.
В макроскопической системе при очень низкой температуре в равновесии мы имели бы: поступательная температура = колебательная температура ~ 0. Если бы такая система имела только 2 (или N) возможных спиновых состояний, то приложение магнитного поля вывело бы систему из равновесия. и в течение (очень) короткого времени мы имели бы поступательную температуру = колебательную температуру ~ 0 и спиновую температуру < 0.
Даже если единственная температура больше не определена, можно сказать, что система в целом имеет своего рода «неравновесное состояние». «отрицательная» температура.
Теперь, если вы переместите свое макроскопическое твердое тело (предполагается, что оно находится при T ~ 0) в такой системе, вы немедленно увеличите количество микроскопических трансляционных и вибрационных состояний за счет столкновений («трения»), что увеличит поступательную и колебательную температуры. Эти степени свободы, в свою очередь, будут взаимодействовать со спином и увеличивать количество спиновых состояний, например повышать температуру спина.
Наконец, после очень короткого времени равновесия вы снова получили бы поступательную температуру = колебательную температуру = спиновую температуру > 0. И, конечно же, ничего особенного со стрелой времени не произошло.
Если вы все еще здесь, Натаниэль, вам может быть интересна эта дополнительная статья и резюме в том же выпуске. По сути, авторы утверждают, что для получения максимальной энергии, необходимой для отрицательнотемпературной инверсии населенностей, необходимо обязательно находиться в микроканоническом ансамбле. Но в этом ансамбле единственным термодинамически непротиворечивым определением энтропии является не понятие, которое используют Браун и др., а другое определение, идентичное в термодинамическом пределе, но всегда монотонно возрастающее с энергией, поэтому отрицательная температура невозможна.
Я все еще сам обдумываю этот аргумент, поэтому я оставлю его вам и любым другим участникам, чтобы оценить его достоинства. Но, по крайней мере, я думаю, что разумно сказать, что, хотя нет разногласий по поводу того, что сделал эксперимент Брауна , следует проявлять некоторую осторожность при экстраполяции его последствий таким образом, как это делаете вы.
пользователь1966726
Н. Дева