При выводе условия квантования связанного состояния в потенциале без «вертикальных стенок» мы начинаем с формул связи ВКБ, чтобы найти волновую функцию внутри ямы (Икс1< х <Икс2
), а именно
ψ ( х ) ≅⎧⎩⎨⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪2С1р ( х )−−−−√грех[1ℏ∫ИксИкс1дх р ( х ) +π4]2С2р ( х )−−−−√грех[1ℏ∫Икс2Иксдх р ( х ) +π4]дляИкс1< хдлях <Икс2
Наша задача состоит в том, чтобы связать воедино две волновые функции во внутренней области. Видя, что коэффициенты легко обрабатываются, необходимо, чтобы аргументы синусоидальных функций были эквивалентны. Обозначая
θ1( Икс ) знак равно -1ℏ∫ИксИкс1дИкс п ( Икс ) -π4
θ2( х ) =1ℏ∫Икс2Иксдх р ( х ) +π4
у нас есть
θ1( х ) + п π"="θ2( х )дляп = 0 , 1 , 2 , 3..
поскольку относительный минус может быть включен в любой коэффициент. Таким образом
−1ℏ∫ИксИкс1дИкс п ( Икс ) -π4+ п л"="1ℏ∫Икс2Иксдх р ( х ) +π4
∫Икс2Икс1дИкс п ( Икс ) знак равно ( п -12) пℏдляп = 0 , 1 , 2 , 3..
Это наше условие квантования для разрешенных энергий.
Однако, следуя происхождению у Гриффитса или Сакураи,п = 0
не включено. Почему?
Мои идеи: Ну, это будет означать
θ1( х ) =θ2( х )
∫Икс2Икс1дИкс п ( Икс ) знак равно-π2ℏ
∫Икс2Икс1дИкс 2 м ( Е− В( х ) )−−−−−−−−−−−−√= -π2ℏ
Я пытаюсь представить, почему отрицательное значение интеграла действия может быть запрещено. Прав ли я, предполагая, что если бы мы ограничили все возможные значения энергии реальными, это подразумевало бы
р ( х ) > 0
Может ли кто-нибудь предоставить доказательства того, почему
р ( х ) > 0 → Ее Р .
Отсюда следует, что интеграл от строго положительного подынтегрального выражения должен быть положительным, а это означает, что мы не можем иметь
−π2ℏ
.