Закон преломления Снеллиуса на границе двух изотропных сред определяется уравнением:
н1грехθ1"="н2грехθ2(1)
гдеθ1
угол падения иθ2
угол преломления.н1
– показатель преломления оптической среды перед границей раздела, ан2
– показатель преломления оптической среды за границей раздела.
Уравнение (1) может быть выражено в векторной форме как
н1( я × п ) знак равнон2( т × п )(2)
где
я
и
т
- единичный вектор
направления падающего и прошедшего лучей соответственно.
н
- единичный вектор
нормали к границе раздела двух сред, направленный из среды 1 с показателем преломления
н1
в среду 2 с показателем преломления
н2
. Сходным образом
р
— вектор отраженного луча.
Как может уравнение
т =μ я +п1 —мю2[ 1 - ( ни)2]−−−−−−−−−−−−−√− μ п ( ни )(3)
использовать для вывода уравнения
п =я - р2 [ 1 - ( я р ) ]−−−−−−−−√?(4)
Здесьм =н1н2
ип я =нИксяИкс+нуяу+нгяг
обозначает точечное (скалярное) произведение векторовн
ия
.
В ссылке [1] в нем говорится, что из уравнения (3) следует
р знак равно я -2 п ( п я )(5)
Простая модификация
п =я - р2 ( н я )(6)
В нем говорится, что «... путем вычисления скалярных произведений векторных
н
с обеими частями уравнения (6) можно выразить скалярное произведение
( п я )
в форме, показанной в уравнении (4)», которому я не могу следовать) =
Может ли кто-нибудь объяснить, как получается уравнение (4)?
Использованная литература:
- Антонин Микш и Павел Новак, Определение единичных векторов нормали к асферическим поверхностям с учетом единичных векторов направления входящих и исходящих лучей: комментарий, Оптическое общество Америки, 2012 г., стр. 1356