Если наблюдатель начнет двигаться с релятивистскими скоростями, заметит ли он изменение температуры объектов по сравнению с их температурами покоя? Предположим, что измеренная температура покоя и наблюдатель начинает двигаться со скоростью . Какой будет новая температура, наблюдаемая им?
Это очень хороший вопрос. Сам Эйнштейн в обзоре 1907 года (доступном в переводе как Am. J. Phys. 45 , 512 (1977) , например, здесь ) и Планк годом позже предположили, что первый и второй законы термодинамики ковариантны, и вывели отсюда следует следующее правило преобразования температуры:
Однако в 1963 г. Отт ( Z. Phys. 175 № 1 (1963) 70 ) предложил в качестве подходящего преобразования
Позже Ландсберг ( Nature 213 (1966) 571 и 214 (1967) 903 ) утверждал, что термодинамические величины, которые носят статистический характер, такие как температура, энтропия и внутренняя энергия, не должны изменяться для наблюдателя, который видит центр. массы системы, движущейся равномерно. Этот подход приводит к выводу, что некоторые термодинамические соотношения, такие как второй закон, не являются ковариантными, и приводит к правилу преобразования:
Пока кажется, что нет общего мнения о том, какое преобразование является подходящим, но я могу не знать о каком-то «прорывном» эксперименте по этой теме.
Основная ссылка:
М.Халеги, Ф.Кассеми. Возвращение к релятивистскому преобразованию температуры, через сто лет после теории относительности (2005). arXiv:физика/0506214 .
Следует отметить одну вещь: наблюдение за температурой чего-либо, и термодинамические представления о температуре не совсем одно и то же. Это соответствует ответу @Mattia. Если звезда удаляется от вас, она будет казаться более холодной, потому что ее излучение смещено в красную сторону. Означает ли это, что может существовать поток тепла от нас к звезде (при условии, что она движется достаточно быстро)? В системе покоя звезды наше излучение смещено в красную сторону, так что это привело бы к парадоксу.
С другой стороны, для ускорения наблюдателей существует так называемое излучение Унру , очень похожее на излучение Хокинга. Ускоренный наблюдатель, кажется, излучает энергию, как если бы он был нагрет, и в своей собственной системе отсчета наблюдает, что вакуум имеет тепловой спектр. Поскольку есть ускорение, нет требования теплового равновесия.
Ответ на этот давний вопрос дал Ландсберг. Но, похоже, многие упустили из виду этот ответ (включая меня, см. мой неправильный ответ здесь ).
Не существует универсального релятивистского температурного преобразования вида .
Почему? Давайте рассмотрим пример движущегося черного тела. Спектр черного тела движущегося черного тела показывает частотный сдвиг из-за релятивистского эффекта Доплера. Однако эффект Доплера зависит от угла между наблюдателем и источником. Это эффективно приводит к зависимости температуры от угла для движущегося черного тела:
(см., например , https://en.wikipedia.org/wiki/Black-body_radiation#Doppler_effect_for_a_moving_black_body )
Таким образом, наблюдатель, движущийся в тепловом резервуаре, не может обнаружить спектр изотропного черного тела и, следовательно, не может найти параметр, который можно идентифицировать как температуру.
Это важный эффект в астрономии. Например, космический микроволновый фон показывает температурную анизотропию из-за движения Земли относительно фона, факт, который был явно рассчитан в 60-х годах, например
Но, как также отмечает Ландсберг, они в основном только что заново открыли то, что Паули уже опубликовал в своей знаменитой статье/книге об излучении черного тела в движущейся системе отсчета:
Эта статья от 2017 года дает хороший обзор темы на уровне, предназначенном для студентов, изучающих физику. Чему равна температура движущегося тела? Кристиан Фариас, Виктор А. Пинто и Пабло С. Мойя
Построение теории релятивистской термодинамики по прошествии более 110 лет все еще вызывает споры. На сегодняшний день нет единого мнения о том, какой набор релятивистских преобразований термодинамических величин является правильным и имеет ли проблема вообще решение. Начиная с Планка и Эйнштейна, несколько авторов предложили свои собственные рассуждения, заключив, что движущееся тело может казаться холоднее, горячее или иметь ту же температуру, что и измеренная местным наблюдателем. В этой статье мы представляем обзор основных теорий релятивистской термодинамики, уделяя особое внимание физическим допущениям, принятым каждой из них.
Куберо и др. 2007: Тепловое равновесие и статистические термометры в специальной теории относительности ( http://arxiv.org/abs/0705.3328 ) пришли к выводу
что «температура» может быть определена статистически и измерена независимым от системы наблюдателя способом.
С помощью полностью релятивистского одномерного моделирования молекулярной динамики они подтвердили, что определение температуры, данное Landsberg Nature 214 (1967) 903 ), определяет лоренц-инвариантный газовый термометр на чисто микроскопической основе.
Глядя на моль идеального газа, вы можете сделать вывод, что если существуют какие-либо последовательные преобразования термодинамических переменных состояния, преобразование продукта дан кем-то .
Планк (и другие) выбрали (но его доказательство этого «вызывает вопрос»!). Есть очень хорошие аргументы в пользу и, следовательно . Основные теоремы термодинамики инвариантны к форме.
может быть инвариантным только в том случае, если температуры преобразуются так же, как и объемы, то есть путем умножения на корень. Все подробности и ссылки можно найти на
http://www.physastromath.ch/uploads/myPdfs/Relativ/T_SRT_en.pdf
Предположим, что ртутный термометр подготовлен таким образом, что его колба находится в контакте с источником тепла при температуре T. Длина реагирующего ртутного столбика равна L. Теперь представьте, что колба определяет начало координат лабораторной системы отсчета так, что термометр лежит на его оси x с +L в качестве координаты конца столбца. Релятивистский наблюдатель, движущийся вдоль оси абсцисс, измеряет длину столба. Очевидно, этот наблюдатель измерил бы лоренцевскую сокращенную длину L/gamma и, таким образом, относительно идентичного термометра, установленного в его системе отсчета, сделал бы вывод о температуре Tob = Т/гамма.
Однако с чисто термодинамической точки зрения температура одного тела не может быть зарегистрирована другим (скажем, термометром), если только эти тела не находятся в тепловом контакте, который позволяет термометру поглощать небольшое количество тепла. Более того, начиная с его первого контакта с термометром, показание не может произойти до тех пор, пока не установится тепловое равновесие.
Таким образом, кажется, что приведенный выше мысленный эксперимент является неправильной установкой, потому что колба термометра наблюдателя должна быть погружена в ванну с подогревом лабораторной рамы, когда она проходит. Предполагая большую лабораторную систему, так что прошло достаточно времени, чтобы две системы пришли в тепловое равновесие, они будут иметь одинаковую температуру.
По-видимому, температура — это величина, которая превращается в скаляр Лоренца в результате установления теплового равновесия.
Куильо