Зачем нужны граничные условия в квантовых теориях поля?

Когда мы обсуждаем квантовую теорию поля, определенную на многообразиях с краем, мы всегда выбираем граничное условие для полей. И аргумент обычно говорит о том, что нам нужно, чтобы граничное условие имело четко определенную вариационную задачу .

Однако на самом деле нам нужно четко определенное гильбертово пространство . Как мы можем увидеть связь между этими двумя, казалось бы, разными вещами?

Приведенный выше вопрос имеет смысл для квантовых теорий поля, определяемых через классическое действие. Если мы рассматриваем более общие квантовые теории поля, не обращаясь к действию, то зачем нам нужны граничные условия, чтобы теория была четко определенной?

возможно, мой ответ здесь на другой вопрос «почему» поможет physics.stackexchange.com/questions/230703/… . Почему вопросы заканчиваются фундаментальными аксиоматическими предположениями, навязанными данными, и необходимостью предсказуемости новых данных, чтобы подтвердить теорию физики.
На ваш вопрос должны ответить теоретики, так как речь идет о совместимости двух математических формулировок теории поля. Я просто добавляю, что граничные условия являются фундаментальными при выборе из множества математических установок подмножества, соответствующего физическим данным и важным для проверки. также предсказание новых данных.

Ответы (1)

Что ж, если вы хотите думать о КТП в ее самой общей формулировке, я бы сказал, что дело не столько в том, что вы должны выбрать граничные условия, сколько в том, что вы можете это сделать .

Позволять ЧАС б — гильбертово пространство, связанное с краевым условием б . Если вы не хотите накладывать граничные условия, вы можете вместо этого объявить, что ваше гильбертово пространство

ЧАС "=" б ЧАС б
где сумма берется по всем допустимым граничным условиям, которые могут вас заинтересовать. (Например, если вы имеете дело с CFT, вы можете просуммировать только конформные bc и т. д.)

Итак, технически вам не нужно указывать граничное условие. Вы могли бы уйти б произвольно, просто допуская любые граничные условия.

Но интересным аспектом является то, что вы можете выбрать граничное условие. Вместо того, чтобы работать с абсурдно большим гильбертовым пространством ЧАС , вы можете постоянно выбирать меньшее пространство ЧАС б . Это не то, что вы можете сделать в общем случае: если вы начинаете с некоторого гильбертова пространства, вы обычно не можете выбрать меньшее пространство и получить непротиворечивую теорию. Подпространство теории само по себе обычно не дает хорошей теории: вы можете потерять унитарность/локальность/причинность, подпространство может не сохранять все необходимые вам симметрии (например, Пуанкаре) и т. д. Утверждение состоит в том, что для границы условия, пространство ЧАС б е ЧАС дает вам хорошую теорию сам по себе.

В этом смысле вы можете думать о граничных условиях как о «неприводимых компонентах» КТП, подобно тому, как неприводимые представления делают общие представления. Повторения не обязательно должны быть неприводимыми, но с ними полезно работать, потому что любое другое число может быть записано как их сумма. А иррепы не подлежат дальнейшему подразделению, поэтому они минимальны. Точно так же вы можете оставить bc неуказанным, но полезно работать с конкретными bc, потому что КТП без bc можно рассматривать как набор КТП с bc.

Спасибо за хороший ответ! Могу ли я задать дополнительный вопрос относительно проблем с (калибровочными) симметриями? Чтобы быть конкретным, возьмем 1+1d чистую теорию Максвелла на линейном интервале. Различные варианты граничных условий могут по-разному нарушать исходную калибровочную симметрию. Немного странно совмещать эти ЧАС б прямой суммой, так как каждая из них соблюдает разные калибровочные симметрии. Как мне это понять?
Я думаю, вы хотели написать прямую сумму , а не тензорное произведение .