Механизмы генерации массы дираковских нейтрино

Вы можете генерировать массы нейтрино Дирака с помощью механизма Хиггса, вводя правые нейтрино (так же, как вы генерируете массы для верхних кварков). Поскольку массы нейтрино меньше$eV$масштабе, это означает, что муфты Юкавы должны быть неестественно малы, порядка$10^{-12}$.

Люди предпочитают сохранять$\mathcal{O}(1)$Юкавы и винят необычную малость масс нейтрино в том, что это нейтральные частицы. Если нейтрино совпадают с антинейтрино, то лептонное число нарушается на две единицы (глобальные симметрии не священны). В этом случае естественно ввести большой майорановский масштаб масс$\Lambda$что в конечном итоге подавляет массы нейтрино с помощью механизма See-saw как$\langle\phi\rangle^2/\Lambda$. Людям это нравится, потому что такой масштаб оказывается довольно близким к масштабу Великого Объединения.

Альтернативный способ генерировать малые массы нейтрино без введения большого масштаба Майораны или правых нейтрино — это радиационные поправки. Можно считать, что массы нейтрино равны нулю на уровне дерева (как в СМ) и генерировать малые ненулевые массы на уровне 1 или 2 петель, вводя новые тяжелые скалярные поля.

Одним из хороших примеров является модель Зее, в которой скалярный сектор СМ расширен за счет включения второго дублета бозона Хиггса.$\phi_2$и синглет Хиггса$\omega$. Петля, производящая массы нейтрино, определяется выражением

Эти модели также изменяют лептонное число, но обычно в гораздо меньшем масштабе. (например, в масштабе ТэВ).