Почему масса элементарных частиц теоретически должна быть равна массе Планка?
Я читал это уже несколько раз, но я не понимаю, почему это должно быть именно так.
Например: Цвибах - Первый курс теории струн , стр.55
Если фундаментальная теория природы основана на основных константах , , это великая загадка, почему массы элементарных частиц намного меньше, чем «очевидная» масса которые могут быть построены из основных констант.
= планковская масса
Цвибах звучит так, как будто было бы очень логично, что масса элементарных частиц теоретически должна быть около . Не могли бы вы объяснить мне эту связь?
Редактировать: проблема не в том, что между массами существует разрыв.
Масса обычно является важным параметром в смысле ренормализационной группы, так что настройка массы на ноль происходит в особой точке. Когда видишь параметр, настроенный на особую точку, приходится спрашивать, почему так?
Шкала Планка очень близка к атомной шкале пространства и времени. Для атомарных систем вы можете задать почти тот же вопрос о длине корреляции. Если я дам вам общий материал, и вы сделаете возмущение плотности небольшого размера, вы удалите несколько атомов в определенной микроскопической области, вы можете спросить, как далеко до того, как возмущение плотности исчезнет и материал не будет выглядеть невозмущенным?
Для обычного твердого тела ответ состоит в том, что возмущения затухают экспоненциально в пределах нескольких атомных радиусов. Это в общем верно, потому что атомы задают шкалу расстояний в твердом теле, поэтому скорость распада равна всего одному атомному радиусу по размерному анализу, умноженному на коэффициент, который обычно имеет порядок 1, если только нет причин для того, чтобы он был равен нулю. .
Но если вы настроите свой материал на критическую точку, скажем, вы сделаете воду под высоким давлением с нужной температурой, тогда корреляции затухают по степенному закону, массовый параметр эффективной теории настроен на ноль, а жидкость имеет возмущения плотности. во всех масштабах, и он выглядит молочно-белым, потому что существуют возмущения длины волны видимого света. Это не праздная аналогия: критический предел материала — это безмассовый предел статистической теории, описывающей его флуктуации, а статистические теории связаны с квантовыми теориями поля аналитическим продолжением во времени в интеграле по траекториям. Итак, что бы ни задавало атомный масштаб пространства-времени, именно эта величина, как вы ожидаете, задает корреляционную длину, обратную массу частиц.
Но наша Вселенная заполнена частицами с обратной массой, намного превышающей масштаб зернистости, намного превышающий планковскую длину. Когда вы обнаружите, что твердое тело настроено на критическую точку, вы должны спросить, почему оно так настроено. Было бы странно найти материал, плотность которого критична без тонкой настройки.
Чтобы лучше понять, как это работает, рассмотрим модель Изинга как модель типичного скалярного поля. Средний спин в регионе является значением поля, и если вы посмотрите на корреляции между этими средними спинами, они описываются следующей статистической вероятностью
Это распределение вероятностей представляет собой сумму в показателе степени (на самом деле интеграл — это сумма), поэтому оно представляет собой произведение независимых множителей в каждой точке x, а это означает, что h(x) независима в каждой точке.
Такое поле, значение которого в любой точке полностью не зависит от значений в любой другой точке, называется «ультралокальным». Ультралокальный означает, что корреляции полей мгновенно затухают. В нашей Вселенной пространство и время на самом деле не очень хорошо определены на планковской длине, поэтому мы ожидаем, что аналог масштаба решетки будет задан планковской длиной.
Теперь, если вы настроите модель Изинга на критическую точку, члены с более высокой производной в распределении вероятностей внезапно станут видимыми:
В пределе, когда t настроено на критическое значение (которое является большим отрицательным числом, оно не равно нулю), эффективная масса теории поля становится крошечной, шкала корреляции стремится к бесконечности, и у вас есть безмассовый предел .
Хотя безмассовый предел определяется свободной теорией, в которой параметр, соответствующий t, равен нулю, наличие самовоздействия сдвигает критическое значение от t=0 к некоторому другому значению. Это делает его вдвойне загадочным, потому что, чтобы получить нулевую массу, более фундаментальный параметр t должен быть настроен на какое-то абсурдно малое расстояние от случайно выглядящего числа.
Для фермионных теорий поля существует естественная шкала масс. Если у вас есть одно фермионное представление группы Лоренца, лагранжиан будет:
в двухкомпонентной записи. Это массивно с массой M. Чтобы иметь безмассовый фермион, вам нужно настроить параметр M. Я записал это (схематично --- вы должны выбрать хорошее соглашение о двух индексах и проверить его), потому что люди часто ошибочно утверждают, что что фермионы Вейля не могут получить массу. Эта масса называется «массой Майорана», потому что вы можете переписать двухкомпонентные комплексные спиноры в 4d как настоящие четырехкомпонентные спиноры, и тогда массовый термин будет выглядеть как масса уравнения Дирака.
В твердом теле вы удивитесь, когда статистические флуктуации плотности будут безмассовыми. Но вас не удивляет, что звуковые моды (поперечные движения атомов) имеют корреляции по степенному закону. Звуковые волны, естественно, не имеют массы, потому что твердое тело нарушает трансляционную симметрию.
Безмассовые скалярные поля — это голдстоуновские бозоны. Это аналог звуковых волн. Они описаны в статье Википедии о бозонах Голдстоуна.
Хотя фермионы могут иметь массы, массовый термин смешивает частицу с античастицей. Если дать поле фаза, не является инвариантом, только является. Вот почему массовый член Майораны часто игнорируется.
Чтобы придать заряженному фермиону массу, у вас должен быть партнер-фермион противоположной спиральности и с таким же зарядом, с которым его можно соединить. Стандартная модель полностью построена из фермионов, у которых нет партнеров с такими же зарядами, поэтому эти фермионы, естественно, не имеют массы.
Последний ингредиент, который вам разрешено использовать естественным образом, — это калибровочные поля, и они могут иметь небольшие связи, но не малые массы. Но удерживающее калибровочное поле в 4d имеет длину удержания, экспоненциально большую в обратной связи. Это означает, что вы можете получить чрезвычайно малые массы, начав даже с не очень малых взаимодействий в масштабе Планка.
Работа связи КХД в нашей Вселенной устанавливает шкалу масс для протона и для атомов. Он не зависит от механизма Хиггса, который, как считается, определяет массу кварков и лептонов.
Гарри Джонстон
Дэвид З.
аннулировать
аннулировать
Бибопбутнестади
аннулировать
Абхиманью Паллави Судхир
аннулировать
Абхиманью Паллави Судхир
аннулировать
Абхиманью Паллави Судхир