В книге Дэниела Шредера «Тепловая физика» он отмечает, что по мере того, как энергия вкладывается в систему, ее энтропия увеличивается (в целом есть некоторые исключения, но для этого вопроса мы можем игнорировать это). Однако по мере того, как в систему вкладывается энергия, энтропия продолжает увеличиваться, но все меньше и меньше. Мы также определяем обратную зависимость изменения энтропии от изменения энергии как температуру системы:
Все это имеет смысл: объект с более низкой температурой — это объект, в котором увеличивается много энтропии, если к нему добавляется энергия, а объект с более высокой температурой — это объект, в котором теряется очень мало энтропии, если из него удаляется энергия. Отсюда легко понять, почему объект с более высокой температурой самопроизвольно отдает энергию объекту с более низкой температурой, если они находятся в тепловом контакте друг с другом.
Это также имеет смысл из интерпретации энтропии как числа «микросостояний» системы. Конечно, удаление энергии сделает микросостояние объекта с более высокой температурой более определенным (поскольку их теперь меньше), но получение этой энергии объектом с более низкой температурой добавит гораздо больше неопределенности в микросостояние, чем компенсирует потерянные микросостояния. в системе объекта с более высокой температурой.
Но если бы все это было правдой, то не имело бы значения, как энергия входит/выходит из моей системы. То есть не должно иметь значения, приходит/выходит ли энергия с тепловым потоком или над ней совершается работа. Конечно, мы можем видеть в приведенной выше формуле для температуры, что температура зависит от того, как энтропия изменяется при изменении энергии системы . Нет ссылки на , теплота, переданная системе либо в формуле, либо в приведенной выше интерпретации энтропии.
Вот почему меня смущает, когда он говорит о тепловых двигателях. Шредер пытается определить максимальный КПД тепловой машины, отводящей тепло. из горячего резервуара тушит работу и сбрасывает тепло как отходы. Начнем с определения эффективности. он вводит два ограничения. Первое ограничение вытекает из Первого закона термодинамики и имеет смысл:
Второе ограничение исходит из Второго закона и сбивает меня с толку:
Почему нет термина для какой-либо энтропии, выполненной при выполнении работы в системе? Другими словами, почему ограничение второго закона не таково:
(Я полагаю будет температура двигателя, между и , когда он выполняет работу.)
Но ограничение не записано таким образом, так почему же получение работы от системы не уменьшает ее энтропию??
Не ВСЯКОЕ изменение внутренней энергии системы соответствует изменению ее энтропии. Это важно для данной проблемы, поскольку работа — это именно изменение энергии, которое не соответствует изменению энтропии.
Приведенная выше формула для температуры несколько вводит в заблуждение, поскольку вы не замечаете, что остается постоянным во время частной производной. Очень важно, чтобы все внешние переменные, такие как объем, оставались постоянными. Это ограничивает изменение энергии только теплом, что и делает а не какие-то старые . Изменение объема приведет к изменению энергии, не связанному с изменением энтропии, т.е. к работе.
Второй закон учитывает только изменение энтропии, а не общее изменение энергии. Таким образом, добавление термин неуместен - это ввело бы термин, который отслеживает что-то, не связанное с изменением энтропии, работой.
гипортнекс
Израиль
гипортнекс
Израиль
гипортнекс