Понимание классификаций перехода ββ\бета-распада

В настоящее время я пытаюсь понять разрешенные переходы бета-распада через сохранение импульса и четности.

В настоящее время я запутался в том, как несколько типов разрешены для одного и того же распада в определенных ситуациях.

Примером может служить распад простого нейтрона в протон.

Н → п + е − + в ¯

Используя уравнение сохранения импульса:

Дж ф "=" Дж я + л ¯ + С ¯

Мы имеем дело с фермионами, поэтому мы видим Δ Дж из 0 , так как мы переходим из 1 + 2 к 1 + 2 . Это дает нам Δ π это положительно, а это означает, что у нас должен быть распад, который должен быть л "=" е в е н .

Теперь, если бы мы произвели распад Ферми и установили С "=" 0 , это дало бы нам сверхразрешенный переход, поскольку уравнению удовлетворяло бы выражение л "=" 0 . Однако в моих заметках он описывается как смешанный переход с возможным переходом Гамова-Теллера. Меня это смущает, так как я не вижу, как удовлетворить уравнению с условием Гамова-Теллера С "=" 1 .

Пожалуйста, дайте мне знать, какую глупую ошибку я здесь совершаю!

Ваше здоровье

Что л и С представляют в ваших обозначениях, и что означают бары в л ¯ объявление С ¯ представлять?
Привет, Бен. л представляет угловой момент излучения, с С представляющий спин. Полосы включены для представления векторных выражений.
Когда вы говорите «испускание», вы имеете в виду и электрон, и антинейтрино?

Ответы (1)

Не забывайте, что при добавлении векторов углового момента в квантовой механике

Дж → малыш "=" Дж → 1 + Дж → 2 ,

допустимый полный угловой момент принимает диапазон значений ,

| Дж 1 − Дж 2 | ≤ Дж малыш ≤ Дж 1 + Дж 2 .
Полуклассический способ думать об этом состоит в том, чтобы представить максимальное Дж малыш как то, что происходит, когда человек Дж я выровнены, а минимум, что происходит, когда они анти-выровнены. Это целочисленная арифметическая версия неравенства треугольника .

Ваша забота, кажется, удовлетворяет Дж → ф "=" Дж → я + л → + С → с Дж ф "=" Дж я "=" 1 2 , л "=" 0 , и С "=" 1 . Но это вполне разрешено. Классически, подумайте о Дж → я и С → как антипараллельные.

Привет, Роб, спасибо за помощь. Прав ли я тогда, думая, что возможные значения на LHS будут Дж т о т ¯ обсуждаемый диапазон, в данном случае оба 0 и 1 ? Таким образом, переход Ферми выполняется, когда Дж т о т ¯ "=" 0 & л "=" 1 , С "=" 0 . В то время как переход GT будет только тогда, когда Дж т о т ¯ "=" 1 ?
Мы должны иметь Дж общий "=" 1 / 2 до и после распада, потому что это то, что есть у свободного нейтрона. Я хочу сказать, что вы можете сделать это с обоими С "=" 0 и С "=" 1 , нет необходимости л ≠ 0 .
Понимание классификаций перехода ββ\бета-распада
СпросиСетьПолитика конфиденциальности1y, 0v