Рассмотрим волновое уравнение для линейно поляризованные волны, распространяющиеся в направления:
Общее решение уравнения являетсягде и являются произвольными функциями.&Рассчитайте общий вид магнитного поля через и
Я застрял в самом начале.
У меня есть решение этого вопроса, но проблема в том, что я не могу понять авторское решение.
Поэтому вместо этого я буду задавать вопросы об авторском решении, которое выглядит следующим образом:
Очевидно, мы можем написать
изатемпоэтому
Я полностью понимаю, как следует из .
Я не понимаю, почему вы "очевидно можете написать "; Каково происхождение этого уравнения: ? Для меня далеко не очевидно, что вы можете написать .
Кроме того, каково происхождение уравнения ? Что это значит? Это переформулировка одного из уравнений Максвелла?
Наконец, как следовать из ? Отмечу, что автор использует здесь цепное правило, но я не уверен в логике.
Если бы кто-нибудь мог помочь мне, дав подсказки или разъяснения по любому из вопросов, которые я поднял, я был бы очень признателен.
Благодаря @Farcher я теперь понимаю часть и смог написать собственный ответ по частям и .
Единственная часть решения авторов, которую я до сих пор не понимаю, это то, как следует из .
Перестановка у нас есть это
Перестановка далее я нахожу, что
Моей первой мыслью было интегрировать обе стороны, но поскольку LHS зависит от и RHS на нельзя правильно писать
Так что я застрял на этом этапе.
Может кто-нибудь объяснить мне, как я могу получить результат
Для моей собственной справки (и других, если они заинтересованы) я собираюсь расширить то, что @Farcher написал в своем ответе для частей и :
Показать часть из закона Фарадея:
как компонент исчезает, так как не зависит от так что его производная равна нулю.
The имеет только компонент, поскольку он колеблется в направление. После взятия ротора электрического поля только компонент уцелел; так что это имеет смысл, поскольку компоненты вектора должны совпадать для соблюдения равенства.
Следовательно, мы заключаем, что
Для части у нас есть
Таким образом, соответствующая древовидная диаграмма, которая соединяет зависимые переменные вверху с независимыми переменными внизу, выглядит следующим образом:
Из древовидной схемы мы видим, что
Теперь с тех пор
который является LHS
RHS полностью аналогичен методу, используемому для получения LHS. Но для справки я собираюсь подробно расписать шаги.
Подобно тому, как раньше мы
Таким образом, подходящая древовидная диаграмма для этого случая:
и из него мы видим, что
Теперь с тех пор
который является RHS .
Позволять для упрощения записи.
Мы знаем это
Обратите внимание, что и являются независимыми переменными. LHS зависит от только, и правая сторона на только. Таким образом, обе стороны должны фактически быть константами:
Отсюда получаем
Это наиболее общее решение , согласующееся с вашими уравнениями. Граничные условия, которые вы не указали, предположительно заданы .
а) Электромагнитная волна имеет магнитное поле колеблется точно в фазе с электрическим полем и под прямым углом к нему оба из которых находятся под прямым углом к направлению распространения .
(b) представляет собой закон Фарадея в дифференциальной форме
(c) является применением цепного правила .
СлучайныйПреобразование Фурье
ПОЖАР
СлучайныйПреобразование Фурье
ПОЖАР
СлучайныйПреобразование Фурье
ПОЖАР