P&S тратит почти 12 страниц на обсуждение перенормируемости спонтанно нарушенной линейной сигма-модели и дает подробный расчет компенсации расхождений на уровне одной петли и называет это чудом. Теперь я думаю, что единственное, что они сделали, это сдвинули одно поле где является константой. Если смотреть с точки зрения теории в четырех измерениях мы знаем, что теория перенормируема, так почему же это не очевидно для теории )? Т.е. почему они утверждают, что это чудо? Я понимаю, что симметрия основного состояния нарушается при выборе одного конкретного направления, но почему это должно влиять на перенормируемость теории? Т.е. почему они утверждают, что это чудо?
Я считаю, что они делают здесь педагогический вывод, который для вас может быть интуитивным/очевидным.
Смысл этого раздела в том, что в лагранжиане может быть больше разных членов, чем свободных параметров, и эти разные члены дадут начало различным расходящимся диаграммам, но если эти разные члены связаны симметрией, то и их расходящиеся диаграммы будут такими же. . Следовательно, вам потребуется меньше перенормирующих контрчленов, чем вы можете ожидать. Авторы намекают на это в последнем абзаце введения к главе 11.
Например, лагранжиан линейной сигма-модели имеет только параметры ( , , и предполагаемая общая напряженность поля), но технически отдельные термины. В таком случае можно было бы наивно задаться вопросом: «Чтобы перенормировать эту теорию, нужно ли мне контрусловия или контртермины?" Конечно, есть симметрия, связывающая термины, сводящая число различных терминов к , так что на данный момент приятно, но не слишком удивительно знать, что нам нужно только контртермины, чтобы полностью перенормировать теорию.
Но тогда ситуация усложняется: что, если эта симметрия исходного лагранжиана не сохраняется (настоящим) вакуумом? В этом случае, чтобы сделать стандартную теорию возмущений, нам нужно будет расширить наши поля/лагранжиан относительно состояния вакуума, скрывая симметрию исходного лагранжиана. Выполнив пертурбативное расширение в наших новых полях (для расчета, скажем, диаграмм 1PI), мы теперь получим разные диаграммы с (потенциально) разными расходимостями. Показано, что это происходит в линейной сигма-модели. Теперь, когда у нас больше нет явной симметрии исходного лагранжиана, нужны ли нам дополнительные перенормирующие контрчлены? Авторы показывают, что в однопетлевом порядке в линейной сигма-модели только нужны контртермины, не более.
Еще один момент этой главы, на который указал д-р Захос в своих комментариях, — это понятие аномального спонтанного нарушения симметрии, которое на самом деле (я полагаю) не имеет отношения к «чуду» необходимости всего трех контрчленов, но, тем не менее, очень интересно и интересно. важный. Линейная сигма-модель с не имеет никаких аномалий нарушение симметрии, как утверждают авторы (последний аргумент в пользу этого приведен в разделе 13.2), но существуют и другие КТП, демонстрирующие аномальное нарушение симметрии, например модель Коулмана-Вайнберга, которую вы можете изучить в «финальном проекте » Часть 2 Пескина и Шредера.
Перенормировка означает расщепление параметров теории (напряженности поля, заряда) на физические и контрчлены. Количество и тип этих параметров ограничены симметриями исходного лагранжиана.
В нарушенной симметрии уже не очевидно, какую форму имел исходный лагранжиан, еще менее очевидно то, что для его перенормировки пришлось бы ввести конечное число контрчленов, поскольку нет очевидных симметрий, ограничивающих их.
Космас Захос
Обжоров
Космас Захос
Обжоров
Космас Захос
Обжоров
Космас Захос