Уже довольно давно известно, что электрослабый «переход» в ранней Вселенной имеет первый порядок для массы Хиггса менее 75 ГэВ, но для большей массы Хиггса (включая массу 125 ГэВ, которая, по-видимому, описывает нашу вселенной), переход полностью исчезает и становится кроссовером, при котором никакие физические величины не изменяются неаналитическим образом. (Например, см. здесь и здесь .) Если правильно понять первую ссылку, в В режиме ГэВ простейшая величина, скачкообразно перескакивающая через переход, - это длина магнитного экранирования или эквивалентная ей обратная величина, «масса магнитного экранирования» (хотя масса остается строго положительной как выше, так и ниже перехода).
Но я никогда не слышал, чтобы кто-нибудь на самом деле определял, какие две физические величины пересекаются при электрослабом «пересечении» для ГэВ. Кто они такие? Иными словами, если все изменяется аналитически как функция температуры в режиме тяжелого бозона Хиггса, то на каком физическом основании мы можем идентифицировать одну конкретную температуру как «температуру перехода»?
Наиболее естественным параметром порядка фазового перехода ЭВ является квадрат поля Хиггса, , потому что в пределе среднего поля (слабая связь) это просто квадрат VEV. Чтобы различать порядок фазового перехода, мы можем изучать флуктуации (восприимчивости параметра порядка), например
Заметим, что для резкого фазового перехода все возможные параметры порядка не являются аналитическими одновременно. , но при перекрестном переходе разные параметры порядка могут давать разные псевдокритические температуры. Это, очевидно, ухудшится, если пересечение будет широким, что имеет место при удалении от критической конечной точки.
Также обратите внимание, что электрослабый переход не связан с изменением симметрии, и не является точным параметром порядка в том смысле, что он не равен нулю в обеих фазах. Это, конечно, причина, по которой переход может иметь конечную точку в первую очередь.
тпаркер