Я немного злоупотреблю обозначениями, но надеюсь, вам это не покажется ужасным. Ведь я только злоупотребляю обозначениями: не дети!
Уловка 1: Параметризация по правильной длине. Мы выберем для нашего аффинного параметраλ = с
надлежащая длина. Тогда тензор энергии напряжения принимает вид
Тαβ _( х ) = м∫γтыαтыβдельта( 4 )( х , г( с ) )| г|−−√д с(1)
где
тыα= дИксα/ д с
и
г= детгмк ν
.
Уловка 2: Уловка с ковариантной производной. Мы можем написать
∇мюфмю"="1| г|−−√∂мю(| г|−−√фмю)
для произвольного
фмю
.
Упражнение. Используя обозначения Пуассона (13.2) , имеем
дельта( х ,Икс′) =дельта( 4 )( х -Икс′)| г|−−√"="дельта( 4 )( х -Икс′)|г′|−−−√
и, таким образом, используя наш трюк с ковариантной производной, находим
∇мюдельта( х ,Икс′) = ? ? ?
Это скажет вам, что
∫тыαтыβ∇αдельта( х ,Икс′)d s= граничные условия
и поэтому мы можем игнорировать его.
Примечание 1. Вы пишете с ошибкой
∇βТαβ _= м∫γ∇β⎡⎣⎢гαмюгβνг˙мюг˙ν−гαβ _г˙αг˙ν−−−−−−−−√дельта4( х , г)⎤⎦⎥гλ == м∫γ∇β⎡⎣⎢гαмюгβνг˙мюг˙ν−гαβ _г˙αг˙ν−−−−−−−−√⎤⎦⎥дельта4( х , г) дλ - м∫γгαмюгβνг˙мюг˙ν−гαβ _г˙αг˙ν−−−−−−−−√∇ν[дельта4( х , г) ] д, _
Это должно было быть простым применением правила произведения. То есть знак минус должен быть знаком плюс.
Замечание 2. Почему следует ожидать, что правая часть∇βТαβ _= 0
? Ну, потому что, используя уравнение поля Эйнштейна, это∇βгαβ _
а это тождественно ноль .
Вот почему мы установили
м∫γ∇β⎡⎣⎢гαмюгβνг˙мюг˙ν−гαβ _г˙αг˙ν−−−−−−−−√⎤⎦⎥дельта( х , г)д λ=0.(2)
... которое в точности является уравнением геодезической для точечной частицы, как обсуждалось в разделе 3 статьи Пуассона .
Изменить Мы можем переписать (2), так какгαβ"="дельтаαβ
это дельта Кронекера. Так
м∫γ∇ν⎡⎣⎢г˙αг˙ν−гαβ _г˙αг˙β−−−−−−−−√⎤⎦⎥дельта( х , г)д λ=0.(3)
Но если мы выберем длину дуги в качестве параметра, это станет просто
м∫γ∇ν(тыαтыν) δ( х , г)д λ=0.(4)
Отлично, но на самом деле
∇ν(тыαтыν) = 0 ?(5)
Напомним, что для геодезической с использованием параметризации длины дуги мы имеем
тымютымю= 1⟹тымю∇νтымю= 0.
Таким образом, (5), при сжатии неотрицательным вектором (скажем,
тыα
) становится
тыα∇ν(тыαтыν)"="тыαтыν∇νтыα= 0+тыαтыα= 1∇νтыν"="∇νтыν
Но это уравнение типа неразрывности (и если вы используете прием 2, оно действительно напоминает уравнение неразрывности электромагнетизма!).
Теперь мы можем вернуться назад, и при осмотре находим
∇ν(тыαтыν) = (геодезическийУравнение) + (ПреемственностьУравнение) .
Это, конечно,
∇мюТмк ν
. Почему мы должны ожидать, что он будет равен нулю?
Ну, если выполняются уравнения поля Эйнштейна, то
гмк ν− κТмк ν= 0
и более того
∇мю(гмк ν− κТмк ν) = 0.
Однако,
∇мюгмк ν= 0
тождественно благодаря геометрии.
Анна В