В учебниках обычно пишут, что в металлах электронами, ответственными за электрический ток, являются те, которые имеют энергию около и несколько вокруг этой энергии. См., например, учебник Датты «Электронный транспорт в мезоскопических системах», стр. 37 (книга доступна в формате PDF из поиска Google):
Легко понять, почему ток полностью течет за несколько квазифермиевской энергии.
Но тогда ни доказательств, ни чего-либо связанного больше не показывается. Более того, затем было показано, что количество электронов, участвующих в электрической проводимости, пропорционально величине приложенного электрического поля, что для меня совершенно логично. Точнее, он показывает, что разница в энергии между наиболее энергичными электронами, создающими ток, и наименее энергичными электронами, также переносящими ток, стоит где это длина свободного пробега, которая стоит около нм. Другими словами, ширина энергии вокруг что электроны, создающие ток, не имеют к этому никакого отношения. .
Я могу понять, что относительно расчетов удельной теплоемкости действительно верно, что только электроны, имеющие энергию около вокруг энергии Ферми (порядка эВ для металлов) может поглощать тепловую энергию порядка (так о к ). Это легко понять, если использовать тот факт, что электроны являются фермионами и что при комнатной температуре металл подобен холодному ферми-газу. Таким образом, электроны примерно образуют сферу (для простоты возьмем щелочные металлы) в k-пространстве, и все состояния ниже поверхности заняты. Поверхность сферы размыта из-за конечной температуры при величине энергии около . Так что электроны, находящиеся ниже поверхности более чем не может поглощать тепловую энергию, потому что все состояния над ними заняты. Это только в том диапазон окна, в котором электроны могут поглощать тепловую энергию.
Но когда я применяю ту же логику к электрическому току, т.е. мы прикладываем к металлу электрическое поле вместо температуры, я не получаю ничего, связанного с больше. Учитывая, что мы применяем V на см образца, величина электрического поля составляет около В / м, что переводится как энергия около эВ. Другими словами, электрическое поле представляет собой очень маленькое возмущение системы, оно примерно в 40 раз меньше, чем повышение температуры металла на 1 К. Тогда я ожидал бы, что только электроны, имеющие энергию около энергии Ферми с запасом, равным крайне малому эВ сможет отреагировать на поле и произвести ток. Это не имеет абсолютно никакого отношения к и на самом деле пропорциональна , как и должно быть интуитивно (по крайней мере, для меня). Т.е. я получаю что-то линейное по силе возмущения, как и в случае тепловой энергии с ее тепловым возмущением.
Итак, я не понимаю, как придти к заключению, что только электроны, которые имеют энергию внутри из способны производить ток.
Я хорошо знаю распределение Ферми-Дирака и то, что его производная по энергии отлична от нуля только около , а также о плотности состояний и о том, как на нее влияет температура, и т. д. Но я не вижу, насколько уместно ответить на мой вопрос.
Изменить комментарий Джона Кастера:
Эшкрофт и Мермин обсуждают это в своей главе 13 «Квазиклассическая теория проводимости в металлах». Следуя за объемом электронов, когда они движутся через фазовое пространство, они в конечном итоге становятся множителем производной функции Ферми с энергией, которая отлична от нуля только в пределах нескольких кТл от энергии Ферми.
Я просмотрел эту главу и увидел, что проводимость может быть записана в виде интеграла с членом, который содержит который включает (как я писал в предыдущем абзаце), но я не понимаю, как это подразумевает, что электроны, ответственные за ток в тех, которые находятся внутри из . Но это действительно, вероятно, путь. Но тем не менее, я должен был бы увидеть, где я ошибаюсь в своих рассуждениях, которые я изложил выше.
Я наконец понял. Утверждение, что только электроны в пределах нескольких вокруг вносит свой вклад в ток, когда электрическое поле приложено к металлу, не всегда верно. Это примерно выполняется, когда где это средний свободный пробег. Для разумного тока утверждение справедливо почти для всех температур, т.е. выше К.
Причину можно понять, рассмотрев 2 случая.
Первый случай: T = абсолютный ноль . При этой температуре поверхность Ферми совершенно острая, и если бы это утверждение было верным, то только электроны точно на поверхности Ферми давали бы вклад в ток, но это неверно, как видно из бесчисленных изображений смещенных сфер Ферми, найденных в учебники (и показано здесь в ответе Питера). Даже в К, как математически показывает Датта, электроны, имеющие энергию выше все вносят вклад в ток. В этом случае энергетическое окно вокруг действительно шириной . В фигуре Питера о сфере Ферми вклад в ток вносит только серп между смещенной и не смещенной сферами. Максимальная энергия этих электронов пропорциональна приложенному напряженность поля ( пропорциональна ему).
Второй случай: конечная температура . В этом случае до приложения электрического поля поверхность Ферми не резкая, а размытая. Это означает, что ниже и оккупированные штаты выше , все в течение нескольких (из-за принципа исключения Паули, как вы уже указали). Тем не менее, очень важно осознавать, что в пределах нескольких вокруг . Так что когда приложено другое возмущение, например электрическое поле, то все эти электроны вокруг несколькими может взаимодействовать с поле и увеличить свою энергию (потому что над ними есть незанятые состояния). Здесь предполагается, что электрическое поле является меньшим возмущением, чем . Ибо если бы величина электрического поля была гигантской, то даже электроны с гораздо меньшей энергией, чем сможет взаимодействовать с полем и внести свой вклад в ток. Вы можете изобразить это на обычной фигуре сферы Ферми как огромное смещение по сравнению с радиусом сферы, а не очень маленькое смещение (для обычного тока реальное «смещение» настолько маленькое, что его не различить невооруженным глазом). обратите внимание на эти цифры).
В модели свободных электронов я предпочитаю говорить, что вклад в ток вносят все валентные электроны. Это дает правильное значение скорости дрейфа, измеренное с помощью эффекта Холла. Это также дает понять, что скорость дрейфа не зависит от температуры.
Изображение, позволяющее визуализировать это, представляет собой смещение сферы Ферми за счет скорости дрейфа в пространстве скоростей:
Заявление, в котором говорится только внутри Уровень Ферми вносит вклад в ток, что может привести студентов к выводу, что удельное сопротивление металлов должно увеличиваться при низкой температуре. Я не утверждаю, что это утверждение неверно, но я не нахожу его очень полезным для объяснения явлений. Это требует гораздо большего объяснения, чем просто сказать, что число электронов проводимости постоянно.
Сфера Ферми – это граница между занятым (связующим) и незанятым (несвязывающим) состояниями в металле при нуле Кельвина 1 . В металле проводимость обусловлена главным образом, если не исключительно, движением свободных электронов. Свободные электроны — это те, которые не находятся в занятых (связывающих) состояниях. При 0 К без электрического поля все электроны находятся в занятых состояниях. Следовательно, металл не проводит электрический ток.
Возмущаем металл одним из двух способов.
Наложите на металл электрическое поле. Это может исказить поверхность Ферми. Такое искажение НЕ является причиной проводимости тока. Искажение аналогично тому, как форма поверхности Ферми различается в разных кристаллографических ориентациях. Все, что меняется, — это положение энергии Ферми. Ничего не сказано о движении свободных электронов.
Наложите на металл электрическое поле. Это продвигает электроны из занятых в несвязывающие (изначально незанятые) состояния зоны. Это действие не зависит от описанного выше изменения формы поверхности. Это продвижение НЕ является основной причиной проводимости тока. Однако это шаг к такому результату.
Наложите на материал электрическое поле. Это прикладывает силу к свободным электронам (находящимся в несвязывающих состояниях). Свободные электроны движутся (ускоряются). Это электрический ток.
Поместите материал при температуре выше 0 К. Это переводит электроны из занятых в несвязывающие (изначально незанятые) состояния зоны. Эти свободные электроны так же свободны в движении, как и электроны, движущиеся под действием электрического поля.
В заключение отметим, что исходная форма поверхности Ферми сама по себе ничего не говорит об электропроводности. Возмущение формы электрическим полем само по себе ничего не говорит об электропроводности. Наконец, продвижение электронов выше энергии Ферми, будь то приложенным полем или тепловыми средствами, является лишь первым (и необходимым) шагом для определения электропроводности.
Самая важная проблема, с которой мы должны столкнуться при определении проводимости, — это не какой-либо из этих шагов сам по себе. Это комбинация того, сколько электронов могут свободно нести ток (из-за продвижения полем и температурой) и как быстро они движутся. Короче говоря, чтобы определить электрическую проводимость металла, мы должны определить числовую плотность свободных электронов и скорость свободных электронов в приложенном электрическом поле. В металле плотность состояний зависит от . При 0 К мы заполняем его соответствующей числовой плотностью связывающих электронов, следуя принципам запрета Паули. Затем мы продвигаем электроны, используя статистику Ферми-Дирака, потому что электроны — это фермионы. Это происходит независимо от того, применяется поле или нет. Используя интеграл свертки, мы получаем картину плотности электронов в зависимости от энергии и температуры как показано здесь . Электроны с энергией выше энергии Ферми могут свободно переносить ток.
Тепловая энергия, которая применяется для продвижения электронов из занятых состояний, составляет порядка (это пунктирная линия на картинке). Когда энергия электрического поля, приложенного к металлу, ниже , больше электронов свободно из-за теплового продвижения, чем из-за продвижения электрическим полем.
Альтернативные идеи также можно получить, используя базовую потенциальную систему маффин-тин . Связанные электроны локализованы в маффинных потенциалах. Свободные электроны делокализованы по всему набору потенциалов выше энергии Ферми. Электроны свободны прежде всего потому, что они термически продвигаются выше энергии Ферми.
Таким образом, поверхность Ферми является границей между занятыми и свободными электронами. Численная плотность свободных электронов получается интегралом по свертке плотности состояний и функции Ферми-Дирака. Электрическое поле возмущает свободные электроны (те, которые выше энергии Ферми, тепловыми или электрическими средствами), заставляя их двигаться по всей решетке. Это возмущение происходит независимо от того, имеет ли свободный электрон только бесконечно малую энергию выше энергии Ферми или находится на пределе или выше энергии Ферми.
необработанный_парамедицинский_карник
необработанный_парамедицинский_карник
необработанный_парамедицинский_карник
необработанный_парамедицинский_карник
Джон Кастер
необработанный_парамедицинский_карник
Джон Кастер
необработанный_парамедицинский_карник
Джон Кастер
необработанный_парамедицинский_карник
необработанный_парамедицинский_карник
необработанный_парамедицинский_карник