Предположим, у вас есть ось , и две массы и , которые присоединяются к стержнем и , и присоединяются (стержни безмасовые и жесткие). Сейчас, , а ты толкаешь тангенциальной силой . Они показаны на картинке.
Теперь, когда вся конфигурация является жесткой и к ней приложена сила, обе массы будут вращаться с одинаковой угловой скоростью (возможно, изменяющейся во времени). Насколько я понимаю, единственные силы, действующие на напряжение на удочке и напряжение на стержень, (которые направлены на и соответственно), который объединяет для . Я сломал в радиальную составляющую (что бесполезно), а тангенциальная составляющая . Сейчас, будет только сила, которая способствует вращение.
Теперь то, что я не понимаю, это то, что когда , чтобы получить значительное количество тангенциальной составляющей , хотя бы один из должно быть очень-очень большим (должно быть бесконечностью, когда ). Но разве это физически невозможно? Что меня больше смущает, так это то, что я могу сделать эту импровизированную модель, используя карандаш и кусочки глины, и она отлично вращается, даже когда .
Обратите внимание, что напряжение может быть не единственной силой, передаваемой через звенья. Если связи между массами действительно являются нерастяжимыми и негибкими, что и должно быть, если вышеуказанная система является твердым телом, сдвигающие силы (внутренние силы, направленные перпендикулярно направлению связи) и изгибающие моменты (внутренние моменты, оси которых перпендикулярны звену) могут присутствовать. Теория упругих балок (например, теория балок Эйлера-Бернулли) может оказаться полезной для понимания того, как эти поперечные силы и изгибающие моменты проявляются в реальных звеньях и стержнях.
Попробуйте более простой случай. Прикрепите глиняный комочек к карандашу. Теперь потрясите карандашом влево, вправо и во все стороны. Если сила, действующая на комок глины, направлена только вдоль карандаша, как вы утверждаете, то комок глины будет ускоряться только в направлении карандаша. Но ясно, что вы можете двигать глиняный комок в любом направлении. Ответ заключается в том, что сила карандаша не обязательно направлена вдоль линии карандаша.
Если линия действия приложенной силы не проходит через точку опоры, то система будет вращаться. Не имеет значения, какой угол между стержнями.
Вы можете думать о каркасе как о твердом теле. Вам не нужно учитывать внутренние силы. Приложенная сила создает крутящий момент относительно шарнира. Если есть крутящий момент, система будет вращаться.
Если приложенная сила направлена через точку вращения О, то крутящий момент отсутствует и система не будет вращаться.
Масса 2 будет двигаться, даже если фи = 180 градусов, если вы толкнете массу 1.
Качественно короткий ответ — ограничения . Когда вы перемещаете массу 1, стержень, соединяющий массы 1 и 2, должен двигаться вместе с ней (стержень не может сломаться, согнуться или растянуться), что, в свою очередь, заставляет двигаться массу 2. (Означает ли это, что натяжение не всегда действует вдоль стержня? Иначе как бы он создал крутящий момент на массе 2? Кто-нибудь, пожалуйста, ответьте на это в комментариях.)
Количественно, я не думаю, что смогу найти крутящий момент массы 2, учитывая действующие на нее силы, о чем вы спрашиваете (правильно?). Однако вы можете вычислить его косвенно:
Шаг 1: Найдите угловую скорость массы 2 относительно O - она должна быть равна скорости массы 1. Отсюда следует, что угловое ускорение массы 2 примерно равно угловому ускорению массы 1. (Я не совсем уверен насчет второго линии этого шага.)
Шаг 2: Используйте крутящий момент = I*альфа, чтобы найти крутящий момент массы 2.
PS: Извините, если форматирование не на высоте. Я нахожу инструменты SE несколько запутанными.
Как упоминалось в @SprocketsAreNotGears, ваше предположение о силах, ограниченных линиями OM2 и M1M2, неверно:
На стержень может действовать сила, перпендикулярная его длине. Идеализированная веревка не может. Стержень – твердое тело. Веревка - нет.
В качестве простейшего контрпримера представьте себе мяч, прикрепленный к палке и вытянутый параллельно земле. Стержень воздействует на мяч силой , противодействующей гравитации, даже если длина стержня перпендикулярна направлению вверх.
Как только вы удалите ограничение на T2 и T1, бесконечности в Уходите.
Чего вам не хватает на диаграммах свободного тела, так это моментов, которые стержни могут прикладывать к массам. Вы заменили моменты виртуальным членом, соединяющим две массы и напряжением между ними. В перспективе, когда все три точки лежат на одной прямой, что делает создание моментов невозможным.
Вы видите такую ситуацию:
где в точке А , например, силы , и момент к безмассовому стержню приложено, а к массе (1) приложено равное и противоположное множество. Аналогично, в точке B силы , и момент относятся к безмассовым стержням.
Поскольку стержни не имеют массы, вам необходимо уравновесить силы и моменты.
Вам также необходимо составить уравнения движения для двух масс (всего 6), всего 9 уравнений. Неизвестными являются 6 внутренних сил/моментов в точках A и B и 3 степени свободы, скорее всего, движение центра масс (точка C выше).
9 уравнений и 9 неизвестных составляют разрешимую линейную систему.
Если стержни не могут создавать никаких моментов, потому что они закреплены, то у вас нет твердого тела . В этом случае точечные массы не имеют вращательной степени свободы, и ваша проблема разрешима только в том случае, если элемент AOB рассматривается как элемент с двумя силами.
Стивен
катана_0
Стивен
катана_0
Джон Алексиу
Джон Алексиу