Вопрос здесь профессора Вена и последующие ответы указывают на то, что спонтанное нарушение симметрии (SSB) имеет какое-то отношение к декогеренции, если я правильно понимаю это.
Но обычное объяснение того, почему SSB не возникает в квантово-механической системе (например, частица, заключенная в двухъямном потенциале), состоит в том, что (из-за туннельных эффектов) основное состояние представляет собой симметричную или антисимметричную линейную суперпозицию основного состояния. волновые функции состояния, локализованные вокруг классических минимумов потенциала, которые соблюдают симметрию гамильтониана. Только в теории поля у человека есть бесконечные степени свободы, а туннельные эффекты отключены, так что можно получить SSB.
Если бы декогеренция действительно была причиной SSB, то не следует ли ожидать, что SSB произойдет даже в квантовой механике, и система перейдет в смешанное состояние? Но SSB не происходит в квантовой механике.
Я думаю, что неправильно понял изложенные там моменты, и я хотел бы получить разъяснения по этому вопросу.
Я не думаю, что могу сказать здесь что-то действительно новое, но повторение этого другими словами может иметь некоторую ценность, так что я попробую.
Рассмотрим эти два, казалось бы, противоречащих друг другу утверждения, оба из которых, как известно, верны:
Обычный ферромагнетик самопроизвольно намагничивается при достаточно низких температурах, хотя и не имеет бесконечного объема.
С другой стороны, математическая модель чего-то вроде ферромагнетика — простейшим примером является модель Изинга — не показывает SSB, кроме как в пределе бесконечного объема.
Разрешение этого парадокса состоит в том, что настоящий ферромагнетик не существует изолированно. Даже если мы поместим его в вакуумную камеру, у него все равно будет магнитное поле, и вещество вне вакуумной камеры (и в стенках камеры) все еще может находиться под влиянием этого магнитного поля. Кроме того, для того, чтобы ферромагнетик остыл от температуры выше температуры перехода SSB до температуры ниже этой температуры, он должен выделять энергию в окружающую среду. В реальном мире не существует такой вещи, как изолированная система. (Ну, кроме, может быть, всей вселенной, что бы это ни значило.)
Точная модель изолированного ферромагнетика конечного объема предсказывает, что SSB не может возникнуть, потому что основное состояние имеет вид
Когда мы рассматриваем модель чего-то вроде ферромагнетика (или другой системы, проявляющей SSB) изолированно , нам нужен предел бесконечного объема, чтобы получить математически строгую версию SSB. Но даже в этом случае декогеренция в некотором смысле все еще актуальна. По сути, мы используем удаленные части самого ферромагнетика в качестве «окружающей среды», с которой запутывается локальная часть.
В реальном мире туннельные эффекты, которые препятствовали бы математически строгой версии SSB в конечном объеме, становятся неэффективными FAPP (для всех практических целей), когда объем достаточно велик, по той же причине, по которой мы не можем наблюдать суперпозиции различных результаты измерений. В результате высококачественного измерения измеряемый объект оказал такое сильное влияние на свое окружение, что у нас нет надежды когда-либо изменить его на практике. Итак... (махните руками здесь)... суперпозиция могла бы с тем же успехом "свернуться" только к одному из этих терминов. На этом я закончу этот абзац, потому что дальнейшее движение по этому пути приведет нас прямо в философскую трясину, через которую еще не прошел ни один смертный физик.
Кстати, это тесно связано с мотивацией использования кластерного свойства для различения «настоящих» вакуумных состояний SSB и произвольных их суперпозиций. Вакуумное состояние — это не просто состояние с наименьшей энергией; это состояние с наименьшей энергией, удовлетворяющее свойству кластера. Произвольные суперпозиции по-прежнему имеют нулевую энергию, но они не удовлетворяют свойству кластеризации. Вот несколько ссылок, которые объясняют, как свойство кластера выбирает «правильные» вакуумные состояния:
В контексте спиновых систем (таких как модель Изинга): раздел 23.3, «Параметр порядка и свойства кластера» книги Зинна-Джастина « Квантовая теория поля и критические явления» .
В контексте КТП: раздел 19.1 в Weinberg, The Quantum Theory of Fields, Volume II .
Анна В
СРС
Анна В
Анна В
СРС
Анна В