При обучении статистической механике и описании общих термодинамических ансамблей (микроканонических, канонических, великих канонических) я обычно объясняю, почему не может быть термодинамический ансамбль ( химический потенциал, будучи давлением, и это температура). Мое обычное объяснение состоит в том, что все параметры управления будут интенсивными, что оставляет все экстенсивные сопряженные параметры неограниченными, и вы больше не можете писать свои суммы и интегралы.
Тем не менее, я всегда чувствовал себя неловко, потому что:
Я никогда не мог должным образом убедить себя, где именно возникает проблема при формальном выводе ансамбля (я химик, и поэтому мое изучение статистической механики не касалось формальных выводов).
я знаю, что на самом деле может использоваться, например, для численного моделирования, если вы полагаетесь на ограниченную выборку, чтобы избежать опасности (см., например, FA Escobedo, J. Chem. Phys. , 1998 ). (Обязательно назовите это псевдо-ансамблем , если вы хотите его опубликовать.)
Итак, я хотел бы спросить, как обратиться к пункту № 1 выше: как вы можете правильно продемонстрировать, как хаос возникнет из уравнений статистических механизмов, если определить ансамбль?
Если у вас есть только один вид частиц, то работа с ансамбля не имеет смысла, так как его термодинамический потенциал .
Этот факт называется соотношением Гиббса-Дюгема , т.е.
Однако, если у вас больше видов частиц, вы можете работать с термодинамическим потенциалом, если у вас есть хотя бы одна экстенсивная переменная (например, количество частиц одного вида).
Петр Мигдаль
Ф'х