Эти вопросы являются своего рода продолжением предыдущего вопроса.
Я хотел бы знать о доказательстве/ссылке на тот факт, что в чистой калибровочной теории петли Вильсона являются всеми возможными калибровочно-инвариантными операторами (... что, по-видимому, даже локальные операторы могут быть получены из не столь очевидно-хорошо -определенный бесконечно малый петлевой предел их!..)
Если чистая калибровочная теория переходит в ограничивающую фазу, то не должно ли быть больше наблюдаемых, чем просто петли Вильсона... например, «клеевые шарики» и т. д.? Или они тоже как-то захвачены петлями Вильсона?
Если материя связана с калибровочной теорией, то это так называемые «хиральные первичные» операторы, отдельный класс наблюдаемых, чем барионы или мезоны (для тех полей, которые возникают в фундаментальной и антифундаментальной части калибровочной группы) или петли Вильсона? ... существует ли полная классификация всех наблюдаемых в ограниченной фазе?
{... как я уже говорил в прошлый раз... не является ли вышеприведенная классификация тем же самым, что и в геометрической теории инвариантов, которая хорошо изучена как запрос всех G-инвариантных многочленов в полиномиальном кольце (...часто отображается в для некоторых ..) для некоторой группы ?..)
Но могут ли существовать калибровочно-инвариантные (и, следовательно, синглетные по цвету?) операторы, экспоненциальные в полях материи?
В контексте наличия новых цветовых синглетных (или, что эквивалентно, калибровочно-инвариантных?) наблюдаемых в ограничивающей фазе, я хотел бы задать следующий вопрос: если кто-то работает с компактным пространством (временем?), то разве закон Гаусса (уравнение движения для ) каким-то образом обеспечить выполнение условия цветового синглета / ограничения на наблюдаемые материи? ... следовательно, возможно, в отличие от плоского пространства-времени, здесь даже при связи с нулевой калибровкой все еще нужно отслеживать ограничение ограничения?
Правильное утверждение состоит в том, что наблюдаемые петли Вильсона порождают через пределы и алгебраические операции все другие наблюдаемые в чистой калибровочной теории. Очевидно, что петли Вильсона конечного размера — не единственные наблюдаемые. Как указывает пользователь 404153, существуют поверхностные операторы, а также точечные операторы, которые создают глюболы.
Важным математическим фактом является то, что связность (классическое калибровочное поле) определяется с точностью до калибровочного преобразования своими голономиями (петлями Вильсона).
Вы, вероятно, можете найти доказательство этого в Кобаяши и Номидзу, но вы действительно должны просто доказать это сами. (Я предполагаю, что вы математик, поскольку вы, кажется, задаете вопросы, относящиеся к суперсимметричной и топологической теории поля, не зная основных фактов о калибровочной теории).
Учитывая этот факт о классических калибровочных полях, то же самое утверждение следует для квантовой теории через конструкцию интеграла по траекториям. Все, что вы можете записать в терминах основных калибровочных полей , вы также можете записать в терминах петель Уилсона.
Наблюдаемые беспорядки, такие как петли 'т Хофта, представляют собой забавный частный случай. Эти наблюдаемые обычно определяются в интеграле по путям путем изменения граничных условий в интеграле по путям, чтобы включить внутренние особенности. Однако петли 'т Хофта можно построить алгебраически, решив для двойного калибровочного поля с точки зрения . Тогда наблюдаемая 'т Хофта есть просто голономия . По-видимому, аналогичные рассуждения справедливы и для других наблюдаемых беспорядков.
Райан Торнгрен
Райан Торнгрен
пользователь1504
пользователь6818