Почему массы генерируемых излучением нейтрино конечны?

В модели Zee и модели Ma радиационных масс нейтрино естественно малая масса нейтрино генерируется на однопетлевом уровне. Но петлевые диаграммы, как правило, расходятся. В этих моделях нет массы на уровне дерева. Как тогда исчезает дивергенция, оставляя конечное значение?

Обзор этих моделей можно посмотреть здесь .

Ответы (1)

Я считаю, что соответствующие диаграммы петель не расходятся.

В моделях радиационных нейтрино вы индуцируете оператор размерности-5 «Вайнберг»,

( ЧАС л ) 2 Λ
через одну или несколько петель. Для перенормируемых теорий, когда петля индуцирует эффективный оператор более высокой размерности, петлевой интеграл должен быть конечным (поскольку нет контрчленов, сокращающих расходимость).

Схематически у нас есть такие вещи, как

введите описание изображения здесь

Чтобы получить четыре внешних ветви диаграммы, вы должны иметь несколько внутренних пропагаторов, что уменьшает степень расхождения диаграмм.

@SRS, все эти модели нейтрино перенормируемы. В этом-то и дело. Они пытаются построить перенормируемую теорию, чтобы заменить эффективную модель оператора SM + dim-5 (неперенормируемую).
Я понимаю тебя. Но я спрашиваю, как Хофт доказал, что СМ перенормируема, известно ли также, что эти модели тоже перенормируемы? Ведь они включают новые поля и перенормируемость не очевидна. @ДжеффДрор
Перенормируемость гарантируется для любой лоренц-инвариантной КТП, которая включает только операторы размерности 4 или ниже, удовлетворяет калибровочной инвариантности и включает только поля со спином 0,1/2,1,3/2.
Спасибо за информацию. Я этого не знал.
Почему массы генерируемых излучением нейтрино конечны?
СпросиСетьПолитика конфиденциальности1y, 0v