Начните с простого лагранжиана скалярного поля. при нулевой температуре , обладающий скрытой симметрией, и самопроизвольно нарушают ее. По стандартной процедуре поле переопределяется
куда представляет собой квантовую флуктуацию вокруг некоторого постоянного значения . Постоянное значение называется конденсатом (или вакуумным средним значением) поля . (Например, в случае пионов и сигма-мезонов ( является лагранжианом линейной сигма-модели) флуктуации являются физическими пионами и сигма-мезонами, с пионным конденсатом, равным нулю, и сигма-мезонным конденсатом, равным .)
Спонтанное нарушение симметрии выглядит одинаково для скалярная теория поля. Опять же, мы переопределяем поле и получить физические частицы как колебания вокруг конденсата, который теперь зависит от температуры; и может служить параметром порядка теории. (Например, в случае сигма-мезонов и пионов конденсат исчезнет в точке хиральной температуры, показывая существование кирального фазового перехода.)
Итак, мой вопрос: являются ли квантовые флуктуации (т.е. физические частицы) то же самое в а также теория поля? Или они как-то «смешаны», так что это и тепловые, и квантовые флуктуации? Кроме того, диаграмма здесь http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/0/06/QuantumPhaseTransition.png в основном говорит о том, что квантовое и классическое (критическое) поведение — это одно и то же, что добавляет мне путаницы.
Конечно, если я совсем упустил суть, я надеюсь, что кто-то сможет лучше объяснить, что такое концепция нарушения симметрии и возникновения конденсата (и физических частиц).
Простой (и довольно точный) ответ заключается в том, что квантовые флуктуации — это флуктуации, существующие при нулевой температуре. Это означает, что даже при нулевой температуре могут быть флуктуации в измерениях наблюдаемых, чего не происходит для классических систем при нулевой температуре из-за некоммутативности динамической и потенциальной частей гамильтониана. (Хотя фрустрированные классические системы и квантовые системы с гамильтонианами, описываемыми только коммутирующими операторами, немного усложняют эту картину.)
Конечно, при конечной температуре будут оба типа флуктуаций, и как их разобрать (то есть узнать, какая часть флуктуаций квантовая, а какая тепловая) по-прежнему является предметом активных исследований.
В тепловой КТП мы имеем дело с полями с мнимое время, служащее для кодирования квантовости системы (при построении континуального интеграла). В частности, легко видеть, что если не зависит от времени (но зависит от ), теория поля выглядит как классическая статистическая теория поля, и поэтому иногда говорят, что это независимое от времени поле (или поле нулевой частоты Мацубары) является классическим полем. Это, однако, не говорит нам, какая флуктуация является тепловой или квантовой. Я не думаю, что это легко сказать (см. выше).
Касательно фазовой диаграммы: при нулевой температуре переход явно обусловлен квантовыми флуктуациями. Способ убедиться в этом состоит в том, что частоты являются непрерывными (а не дискретными при конечной температуре), так что всегда существует большое (фактически бесконечное) количество квантовых мод, которые участвуют в физике низких энергий, даже когда шкала низких энергий (скажем, разрыв) исчезает по мере приближения к переходу.
Для фазового перехода с конечной температурой всегда существует величина щели, меньшая температуры, и поэтому квантовые моды (с ненулевыми мацубаровскими частотами) гасятся температурой, и они не могут участвовать в критической физике переход. Их можно проинтегрировать, и остается классическая (тепловая) теория поля с перенормированными параметрами.
Ди
Даниэль Санк
Даниэль Санк