Вывод уравнения баланса энтропии с поступлением и выходом вещества путем конвекции (потока массы)

Во многих книгах по инженерной термодинамике уравнение баланса энтропии записывается как

г С г т "=" Π С + я С

я С "=" Дж "=" 1 Вопрос ˙ Дж Т Дж + я "=" 1 м ˙ я с я е "=" 1 м ˙ е с е

г С г т "=" Π С + Дж "=" 1 Вопрос ˙ Дж Т Дж + я "=" 1 м ˙ я с я е "=" 1 м ˙ е с е

Где термин " Π С " представляет собой скорость производства энтропии, которая всегда положительна или равна нулю, Π С 0 , а срок я С означает скорость обмена энтропии. я "=" 1 м ˙ я с я , е "=" 1 м ˙ е с е - входящая и исходящая энтропия соответственно из-за массового расхода. Где с я , с е - интенсивная энтропия на единицу массы.

Откуда я "=" 1 м ˙ я с я е "=" 1 м ˙ е с е родом из? Как вывести его формальным образом? Другие авторы, такие как Ансерме, могут сделать вывод, что на самом деле я С "=" Вопрос ˙ Т но не энтропия, обмениваемая массовыми потоками

В книге «Принципы термодинамики» Жана Филиппа Ансерме говорится, что эволюцию энтропии в макроскопическом масштабе можно описать следующим образом:

г С г т "=" Π С + я С

Несколько страниц назад автор говорит, что эволюцию внутренней энергии системы можно описать как

U ˙ "=" Т С ˙ п В ˙ + я "=" 1 С мю я Н я ˙ "=" п Вопрос + п Вт + п С

Где п Вопрос , п Вт , п С - тепловая, механическая и химическая энергия соответственно. Тепловая мощность п Вопрос это та же переменная, что Вопрос ˙ Дж , так п Вопрос "=" Вопрос ˙ Дж . Мы можем переписать уравнение эволюции внутренней энергии в терминах С ˙ .

С ˙ "=" 1 Т ( п Вопрос + п Вт + п С + п В ˙ я "=" 1 С мю я Н я ˙ )

Обмен энтропией происходит, когда существует теплообмен. В связи с изложенным выше, мы можем переписать уравнение следующим образом:

С ˙ "=" 1 Т ( п Вт + п С + п В ˙ я "=" 1 С мю я Н я ˙ ) + п Вопрос Т

Следовательно, когда процесс обратим, производства энтропии не происходит. Π С "=" 0 и нет обмена энтропией я С "=" 0 . Тогда мы можем вывести обратимую теплоту, механическую работу и химическую работу.

1 Т ( п Вт + п С + п В ˙ я "=" 1 С мю я Н я ˙ ) "=" Π С "=" 0 у п Вопрос Т "=" я С "=" 0

п Вт "=" п В ˙ дельта Вт "=" п Вт г т "=" п г В Вт я ф "=" я ф дельта Вт "=" В я В ф п г В

п С "=" я "=" 1 С мю я Н я ˙ дельта С "=" п С г т "=" я "=" 1 С мю я г Н я С я ф "=" я ф дельта С "=" Н я я Н я ф я "=" 1 С мю я г Н я

п Вопрос "=" Т я С

В обратимом процессе мы можем переписать уравнение внутренней энергии, чтобы получить другое выражение для п Вопрос

U ˙ "=" Т С ˙ п В ˙ + я "=" 1 С мю я Н я ˙ "=" п Вопрос + п Вт + п С Т С ˙ п В ˙ + я "=" 1 С мю я Н я ˙ "=" п Вопрос п В ˙ + я "=" 1 С мю я Н я ˙ п Вопрос "=" Т С ˙

п Вопрос "=" Т С ˙ дельта Вопрос "=" п Вопрос г т "=" Т г С Вопрос я ф "=" я ф дельта Вопрос "=" С я С ф Т г С

Но Ансерме не может показать, откуда я "=" 1 м ˙ я с я е "=" 1 м ˙ е с е родом из.

Кроме того, как мы можем соответствовать термину я "=" 1 м ˙ я с я е "=" 1 м ˙ е с е когда мы берем дифференциальную форму энтропии г С ?

Знакомы ли вы с версией 1-го закона термодинамики для открытой системы (контрольный объем)? Если нет, пожалуйста, просмотрите это и вернитесь к нам. Если да, есть ли у вас какие-либо проблемы с конвективными членами в этом уравнении?

Ответы (1)

Я точно не знаком с этим уравнением, но думаю, что оно имеет смысл, если я правильно понимаю ваши определения.

Как правило (см., например, «уравнение непрерывности» Википедии) скорость, с которой количество материала в регионе изменяется в единицу времени, равна скорости его производства в регионе в единицу времени плюс чистая скорость в котором он течет в область.

Принимая во внимание этот последний член, это будет входящая энтропия в единицу времени минус энтропия в единицу времени вытекающая. Если бы мы решили разделить их и проиндексировать несколько притоков и оттоков, это было бы

я С ˙ я е С ˙ е .

Но по определению отношение между энтропией, массой и энтропией на единицу массы равно С я "=" м я с я . Выполнение этой замены дает термины, о которых, как я полагаю, вы спрашиваете.

Есть одна последняя проблема. В случае энтропии мы знаем, что сами потоки тепла несут энтропию. Таким образом, в дополнение к внутренней скорости производства энтропии мы должны включить потоки тепла в дополнение к потокам массы, что дает Вопрос ˙ Дж / Т Дж условия. Что касается того, почему они хорошо соответствуют энтропии: по крайней мере, то, как я преподаю этот предмет, служит определением энтропии, и непротиворечивость этого определения следует из второго закона термодинамики.