Является ли конденсат Бозе-Эйнштейна в оптической решетке одномодовым конденсатом?

Недавно читал про БЭК загруженный в оптическую решетку с.200

Наблюдение за конденсатом, выпущенным из решетки после времени полета, обычно порядка нескольких миллисекунд, равнозначно наблюдению за его распределением по импульсу. Гармонически захваченный конденсат имеет гауссово распределение импульсов в пределе малых взаимодействий, тогда как в пределе Томаса-Ферми, в котором взаимодействия преобладают над вкладом кинетической энергии, он имеет параболический профиль плотности и самоподобно расширяется после освобождения. Напротив, конденсат в периодическом потенциале содержит более высокие импульсные вклады, кратные 2kL, их относительные веса зависят от глубины решетки. Фактически, в пределе жесткой связи см. гл. IV можно считать, что конденсат расщеплен на массив локальных волновых функций, которые независимо расширяются после выключения решетки.

При отсутствии потенциала решетки все частицы занимают одно и то же состояние, но когда появляется решетка, это все же одномодовый конденсат или многомодовый из-за появления дополнительных интерференционных пиков (частицы конденсируются более чем в одном состоянии)?

Они были получены после внезапного высвобождения атомов из оптического потенциала решетки с различной глубиной потенциала V0 после времени пролета 15 мс.  Значения V0 составили: а, 0 Er;  б, 3 Эр;  в, 7 Эр;  д, 10 Эр;  д, 13 Эр;  ж, 14 Эр;  г, 16 Эр;  и ч, 20 Эр.  источник

Ответы (1)

В решетке, забыв о взаимодействиях, собственным состоянием гамильтониана пока являются блоховские функции | ты н , д , которые имеют ту же периодичность, что и решетка (я буду делать все в 1D, чтобы упростить обозначения, но это легко обобщается на другие решетки). Отсюда следует, что оно имеет разложение в ряд Фурье

ты н , д ( Икс ) "=" м е Z ты ~ н , д ( м ) е я м г Икс ,
с г примитивный вектор обратной решетки.

Предположим, что, как это обычно и бывает, состоянием с наименьшей энергией является состояние в зоне н "=" 0 с квазиимпульсом д "=" 0 . Затем в этом состоянии формируется БЭК, который макроскопически занят. Когда ловушка освобождается для проведения времяпролетного эксперимента, атомы приходят в состояние | ты 0 , 0 , но эволюционируют с гамильтонианом свободных частиц. Затем можно показать, что при некоторой гипотезе (отсутствие столкновений, достаточно большое время и т. д.) плотность атомов пропорциональна преобразованию Фурье исходной волновой функции с заменой волнового вектора на м Икс т .

В данном случае это означает, что плотность н ( Икс , т ) измеряется после времени пролета продолжительностью т будет дано

н ( Икс , т ) м е Z ты ~ н , д ( м ) дельта ( м Икс т м г ) ,
где дельта функция получается из преобразования Фурье экспонент. Таким образом, измерение плотности дает сумму пиков, соответствующих обратной решетке (на практике пики конечной ширины из-за конечной продолжительности полета), с весом, пропорциональным коэффициентам Фурье блоховской волновой функции.