Я хотел бы спросить, когда мы описываем когерентный свет, взаимодействующий с атомами, в чем разница между случаем горячего атома и режимом БЭК?
Я знаю, что в паре горячих атомов мы могли бы начать с простого гамильтониана взаимодействия с приближением вращающейся волны.
и мы обычно пренебрегаем кинетической частью атома в гамильтониане (или пренебрегали?). Однако мне кажется, что в режиме БЭК мы должны учитывать эффект импульса отдачи.
1.Есть ли существенная разница между горячим корпусом и корпусом BEC?
2.Есть ли аналогичный гамильтониан взаимодействия в форме вторичного квантования в режиме БЭК?
Заранее спасибо!
Несколько разрозненных мыслей....
- Написанный вами гамильтониан выглядит скорее как гамильтониан типа Джейнса-Каммингса, который связывает только одну электромагнитную моду с атомом. Это хорошо, но больше всего подходит для эксперимента в оптическом резонаторе. В свободном пространстве более естественной отправной точкой было бы что-то вроде электромагнитного дипольного гамильтониана:
- В общем, конечно, нужно учитывать передачу импульса. Будут некоторые случаи, когда им можно пренебречь, что вы можете приблизительно определить, спросив, какова длина волны света относительно пространственной протяженности атомной волновой функции (которая, конечно, обычно больше для БЭК, чем для теплового атома). ). Например, облучение радиочастотным светом атомов размером в десятки или сотни микрон вызовет незначительную отдачу.
С другой стороны, для видимого света поле меняется так быстро, что атом обычно реагирует только на усредненное по времени поле, что опять-таки может означать, что отдача не имеет значения.
-Для более общего случая, наверное, лучше вернуться к общему дипольному выражению и начать брать матричные элементы.