В пертурбативной КТП в плоском пространстве-времени разложение теории возмущений обычно не сходится, и оценки поведения пертурбативных амплитуд большого порядка выявляют неоднозначность разложения теории возмущений порядка куда является параметром расширения. Эта неоднозначность, в свою очередь, связана с существованием асимптотически евклидовых классических решений (инстантонов), которые вносят вклад в эти корреляционные функции и чей вклад разрешает неоднозначность в пертурбативном разложении и позволяет непертурбативное завершение теории.
Все эти общеизвестные вещи — прелюдия к моему вопросу о гравитации. Наивно все утверждения о пертурбативном разложении остаются в силе, по крайней мере, если удается решить проблемы, возникающие из-за неперенормируемости теории (иными словами, определить отдельные члены ряда). Оптимистично, возможно, для SUGRA это должно быть возможно. Это напоминает вопрос о существовании инстантонов, а именно:
Существуют ли нетривиальные асимптотически евклидовы решения в теориях гравитации?
Теперь есть хорошо известные объекты, которые называются «гравитационные инстантоны», но они не являются асимптотически евклидовыми. Скорее они асимптотически локально евклидовы - они асимптотируются к частному евклидову плоскому пространству. Разница означает, что эти объекты на самом деле не вносят вклад в корреляционные функции (или, более того, в точечные элементы S-матрицы) вокруг плоского пространства-времени. Мой вопрос заключается в том, существуют ли объекты, которые вносят свой вклад в некоторые (возможно, нетрадиционные) теории гравитации.
Ответ - да, в измерениях, где существует экзотическая сфера . Итак, ответ положительный в измерениях 7, 8, 9, 10, 11, 13, 14, 15... (В 4 измерениях существование такой экзотической сферы зависит от разрешения гладкой 4-мерной гипотезы Пуанкаре . ) Логика того, почему это так, следующая...
Для любого евклидова инстантона Янга-Миллса I всегда существует «антиинстантон» -I такой, что инстантон I, «широко» отделенный от антиинстантона -I, дает калибровочное поле I - I, гомотопное тривиальной калибровке поле А=0.
Поскольку I - I гомотопно тривиальному калибровочному полю A=0, необходимо включить I - I в интегралы по путям. В таких интегралах по путям I может быть с центром в x, а -I может быть с центром в y. Если x и y очень далеки, то при разложении кластера это дает тот же результат, что и изолированный инстантон I в x. Вот почему инстантоны играют роль в интегралах по траекториям.
Применяя эту логику к гравитации, нужно найти инстантон J и антиинстантон -J такие, что J - J диффеоморфно исходному многообразию. Если такая пара существует, то J следует интерпретировать как инстантон, а -J как антиинстантон.
Набор экзотических сфер образует группу относительно связной суммы. Следовательно, для любой экзотической сферы E существует обратная экзотическая сфера -E такая, что связная сумма E и -E является стандартной сферой.
Рассмотрим теперь многообразие M размерности n=7,8,9,10,11,13,14,15... Поскольку M имеет эту размерность, существует экзотическая сфера E размерности n и обратная экзотическая сфера -E такая, что связная сумма E и -E является стандартной сферой. Поскольку связная сумма стандартной сферы и M диффеоморфна M, эти экзотические сферы можно интерпретировать как инстантоны в n измерениях, что противоречит нашему предыдущему аргументу.
Эта логика была впервые представлена в разделе III статьи Виттена « Глобальные гравитационные аномалии » .
Турион
пользователь566
пользователь566
Мэтт Рис
пользователь566
пользователь566
УГФизика
пользователь566
УГФизика
пользователь566
УГФизика
Урс Шрайбер
Мэтт Рис
пользователь566