Это приблизительное утверждение, которое следует из понимания формы распределения Ферми:
нФ( Э) =1еЕ−ЕФкБТ+ 1
Это распределение имеет ступенчатый вид: оно приблизительно равно 1 для
Е<ЕФ
и примерно ноль для
Е>ЕФ
, за исключением области вокруг
ЕФ
где
| Е−ЕФ| ∼кБТ
. В пределе очень низких температур эта область практически отсутствует, и распределение становится ступенчатым.
нФ( Э) = θ (ЕФ− Э) .
Расширение этой области при повышении температуры и есть то, что называют электронами, возбужденными над поверхностью Ферми (т. е. некоторыми состояниями ниже
ЕФ
заполнены не полностью, а некоторые состояния выше
ЕФ
теперь содержат электроны. Но государства вдали от этого региона по-прежнему либо заполнены (занятость
1
) или пустой (занятость
0
).