Если
л →л′= Л +дФ( q, т )дт
соответствующий гамильтониан становится
ЧАС→ЧАС′= Н−∂Ф( q, т )∂т
как показано
здесь . Более того, канонический импульс становится
п → п= р +∂Ф∂д
пока
д→ Q = д
как показано
здесь .
Эти формулы позволяют явно проверить инвариантность уравнений Гамильтона. Конкретно,
дддт"="∂ЧАС∂п
становится
дВопросдт∴дддт∴дддт∴дддт∴дддт∴дддт"="∂ЧАС′∂п"="∂( Ч−∂Ф( q, т )∂т)∂п"="∂ЧАС∂п−∂∂п(∂Ф( q, т )∂т)"="∂ЧАС∂п"="∂ЧАС∂п∂п∂п"="∂ЧАС∂п✓
где я это использовал
Ф
не зависит от
п
и
∂п∂п"="∂∂п( р +∂Ф∂д) =1.
Аналогично можно проверить второе уравнение Гамильтона:
дпдт= -∂ЧАС( q, р , т )∂д.
Однако есть
тонкость . После преобразования имеем в правой части
∂ЧАС′( К , П, т )∂Вопрос
. Но здесь нужно учитывать, что
п
также зависит от
д
, с
п → п= р +∂Ф( Q , т )∂Вопрос
. Поэтому
∂ЧАС′( К , П, т )∂Вопрос"="∂ЧАС′( Q , р +∂Ф∂д, т )∂Вопрос"="∂ЧАС′( Q , р , т )∂Вопрос+∂ЧАС( Q , р , т )∂п∂п∂Вопрос"="∂ЧАС( Q , р , т )∂Вопрос−∂2Ф( Q , т )∂Q ∂т+∂ЧАС( Q , р , т )∂п∂п∂Вопрос"="∂ЧАС( Q , р , т )∂Вопрос−∂2Ф( Q , т )∂Q ∂т+Вопрос˙∂( П−∂Ф∂д)∂Вопрос"="∂ЧАС( Q , р , т )∂Вопрос−∂2Ф( Q , т )∂Q ∂т−Вопрос˙∂∂Вопрос∂Ф∂д"="∂ЧАС( Q , р , т )∂Вопрос−ддт∂Ф∂Вопрос.
где мы это использовали
ддт∂Ф∂Вопрос"="∂2Ф( Q , т )∂Q ∂т+Вопрос˙∂∂Вопрос∂Ф∂д.
Используя это, мы можем переписать второе уравнение Гамильтона после преобразования следующим образом:
дпдт∴ддт( р +∂Ф( q, т )∂д)∴дпдт+ддт(∂Ф( q, т )∂д)∴дпдт= -∂ЧАС′( К , П, т )∂Вопрос"="∂ЧАС( Q , р , т )∂Вопрос−ддт∂Ф∂Вопрос"="∂ЧАС( Q , р , т )∂Вопрос−ддт∂Ф∂Вопрос= -∂ЧАС∂д✓
РЕДАКТИРОВАТЬ: здесь также была отмечена тонкость , но, к сожалению, без ответа, а несколько лет назад была даже статья , которая этого не заметила и утверждала, что уравнения Гамильтона не инвариантны.
любопытный разум
Негелис
любопытный разум
Негелис
ДрДирк
Qмеханик