Двухзнаковые представления группы Пуанкаре
Заметим, что на пространстве физических состояний реализуются проективные представления группы Пуанкаре.
А именно, для действия двух унитарных операторов группы Пуанкаре можно записать, что
U(Λ1) У(Λ2) =ея ф (Λ1,Λ2)U(Λ1Λ2)(1)
где
ф (Λ1,Λ2)
называется проективной фазой. Возникает вопрос: можно ли переопределить генераторы
пмю,Джмк ν
(последняя представляет собой алгебру группы Лоренца) группы Пуанкаре, так что фаза исчезнет из коммутационных соотношений.
Существует теорема о том, что проективные представления можно свести к обычным, если
1) группа односвязная;
2) Возможны только такие решения для фазф
для которых они могут быть полностью поглощены переопределением генераторов (фазы должны удовлетворять условиям ассоциативности для операторов и тождеству Бьянки для генераторов).
Группа Пуанкаре удовлетворяет второму условию, но с первым возникает проблема. В самом деле, можно показать, что группа Лоренца (ее собственная подгруппа) просто
ТАК↑( 3 , 1 ) ≃ SL ( 2 , C) /Z2
Далее топология
ПЛ ( 2 , С)
равен одному из
СU( 2 ) × SU( 2 )
, который
С3×С3
. Первая гомотопическая группа
С3×С3/Z2
отлична от нуля, и группа двусвязна. По близкой аналогии группа Пуанкаре имеет топологию
р4×С3×С3/Z2
(вам просто нужно добавить абелевское групповое пространство перевода
р4
), который снова двусвязен.
Это приводит к утверждению, что фаза может быть только± 1
. Так( 1 )
принимает форму
U(Λ1) У(Λ2) = ± U(Λ1Λ2) ,(2)
и имеем утверждение о реализации двухзнаковых групповых представлений Пуанкаре (Лоренца) о физических состояниях.
Чтобы не заботиться о±
знак, мы можем просто расширить группу Лоренца доПЛ ( 2 , С)
, как вы упомянули.
Ваш специальный вопрос
Предыдущий пункт моего ответа (группа Лоренца и спин) необходим,
Итак, давайте ответим на ваш вопрос, используя ранее обсужденные вещи. Как упоминалось ACuriousMind в разделе комментариев, изоморфизма нет.
ТАК ( 3 , 1 ) ≃ ВП ( 2 ) × ВП ( 2 )
Однако существует изоморфизм
SO ( 3 , 1 ) ≃ SL ( 2 , C) /Z2≃ ВС ( 2 ) × ВС ( 2 ) /Z2
Позвольте мне описать простой способ, как можно получить второе равенство, а именно,
ТАК ( 3 , 1 ) ≃ ВП ( 2 ) × ВП ( 2 ) /Z2,
так как это ответит на ваш вопрос.
Вы начали с генераторов группы Лоренца, бустеров,Кя
, и вращения,ря
. Они удовлетворяют коммутационным соотношениям
[ря,рДж] = яϵя к _рк,[Кя,КДж] = яϵя к _рк,[Кя,рДж] = - яϵя к _Кк
Давайте введем новые операторы,
п±я"="12(ря±Кя)(3)
Они образуют алгебру
[п±я,п±Дж] = яϵя к _пк,[п±я,п∓Дж] = 0
Так
п+,п−
генераторы удовлетворяют
СU( 2 )
групповая алгебра. Это, однако, не означает, что группа Лоренца изоморфна
СU( 2 ) × SU( 2 )
. Это означает, в частности, что только часть
СU( 2 ) × SU( 2 )
представления являются одними из
СО ( 3 , 1 )
. Только используя аргумент из первого раздела моего ответа (существуют двухзнаковые представления группы Лоренца о физических состояниях), вы можете использовать иррецепты группы
ВС ( 2 ) × ВС ( 2 )
для классификации физических состояний.
ИрпостыСU( 2 )
помечены целой или полуцелой меткойо
, и имеет размерность2 о+ 1
, т. е. они являются векторами
| с⟩=⎛⎝⎜с1. . .с2 о+ 1⎞⎠⎟:С^| с⟩=-σ( σ+ 1 ) | с ⟩ ,
где
С
является оператором Казимира для
СU( 2 )
группа.
Так что безответноСU( 2 ) × SU( 2 )
группу можно обозначить как(о1,о2)
. Наконец, из определения у вас есть это
12(п+я+п−я) =ря,
где
ря
является генератором вращения (и связанной с ним величиной, конечно же, является спин), а поскольку
∑яр2я"="С2= - С( С+ 1 ) = (12(п+я+п−я))2,
у тебя есть это
С2= - (о1+о2+ 1 ) (о1+о2) = С( С+ 1 )
Из этого равенства получаем, что вращение
(о1,о2)
является
С"="о1+о2
.
любопытный разум
Qмеханик