Как именно формализм термодинамики основан на контактной геометрии?

Есть известная цитата математика В. И. Арнольда, которая звучит так:

Каждый математик знает, что элементарный курс термодинамики понять невозможно.

Источником является « Контактная геометрия: геометрический метод термодинамики Гиббса» , и он продолжается следующим образом (жирный шрифт мой):

Причина в том, что термодинамика основана, как прямо заявил Гиббс, на довольно сложной математической теории, на контактной геометрии .

Затем автор начинает объяснять, я думаю, как можно строго сформулировать термодинамику, используя формализм контактной геометрии. Я говорю «воображаю», потому что должен признать, что такой формализм слишком неясен для меня, а я совсем не знаком с понятием «контактная геометрия». На самом деле, я впервые слышу об этом, и определение, которое дает ему Википедия , мне совершенно непонятно...

То, что я хотел бы знать, это в терминах, доступных для кого-то с «базовым» математическим образованием, таким как я (в основном, исчисление): как именно формализм термодинамики основан на контактной геометрии?

@Qmechanic Первый - это запрос на рекомендацию ресурса, пока я ищу доступное объяснение. Второй ближе к тому, что я ищу, но слишком синтетический и ограниченный по объему.
@Qmechanic Однако я должен сказать, что ссылки, которые вы даете в своем ответе на сопряженные переменные в термодинамике по сравнению с гамильтоновой механикой , действительно очень хороши.
Нет необходимости изучать контактную геометрию. Единственное, что вы должны понимать, это то, что в 1-м законе термодинамики dE - TdS + PdV + udN + ... = 0 среди 2n+1 термодинамических переменных ровно n из них являются независимыми.
Я нашел это очень полезным: sci.sdsu.edu/~salamon/MathThermoStates.pdf , поскольку оно дает менее математическое и более научное объяснение математики термодинамики.

Ответы (3)

Вот результат:

  1. С одной стороны, строго контактное многообразие ( М , α ) это ( 2 н + 1 ) -мерное многообразие М оснащен глобально определенной единой формой α е Г ( Т * М ) максимально неинтегрируемый

    (1) α ( г α ) н     0.

    Представляет интерес найти подмногообразия Н М такой, что Т Н к е р ( α ) Т М . Такие подмногообразия максимальной размерности [которая оказывается н -мерные] называются лежандровыми подмногообразиями .

  2. С другой стороны, первый закон термодинамики

    (2) г U   знак равно   я знак равно 1 н п я г д я
    [куда U внутренняя энергия и ( д я , п я ) являются термодинамически сопряженными переменными ] дает контактную форму
    (3) α   знак равно   г U я знак равно 1 н п я г д я .
    Конкретная термодинамическая система [с уравнением состояния] реализуется как лежандрово подмногообразие.

Использованная литература:

  1. С.Г. Раджив, Формализм Гамильтона-Якоби для термодинамики, Анналы. физ. 323 (2008) 2265 , архив: 0711.4319 .

  2. Дж. К. Баэз, Классическая механика в сравнении с термодинамикой, часть 1 и часть 2 , сообщения в блоге Azimuth, 2012 г.

Спасибо, это полезно. В настоящее время я пытаюсь прочитать статью Раджива, и кажется, что она дает хорошее объяснение, даже если я не знаком с некоторыми концепциями. Тем не менее, я надеялся на объяснение, содержащее менее высокоуровневую математику, но я понимаю, что это, вероятно, требует слишком многого от формата вопросов и ответов на сайте...
Это очень похоже на этот ответ .

в терминах, доступных для кого-то с «базовым» математическим образованием, таким как я (в основном, исчисление): как именно формализм термодинамики основан на контактной геометрии?

Из того, что я понимаю (мало), особенно из Баэза и Грмелы , логическая последовательность от термодинамики к контактной геометрии такова:

  • классическая термодинамика
    -> вариационная формулировка (максимизация энтропии)
    -> дифференциальная геометрия (одноформенная)
    -> контактная геометрия.

Бит дифференциальной геометрии включает в себя риманову метрику и может принимать форму симплектической геометрии ( для четномерных многообразий) или контактной геометрии (для нечетномерных многообразий).

Узнать больше:

И есть очень актуальные ответы, обсуждения и ссылки на старые вопросы:

Введение в дифференциальные формы в термодинамике
Симплектическая геометрия в термодинамике
Сопряженные переменные в термодинамике против гамильтоновой механики

Спасибо, это несколько полезных ссылок. Я обязательно проверю их.

Я подозреваю, что вы ищете более низкокачественный ответ. Возможно, вы могли бы уточнить, почему это вас интересует, для контекста.

Мое мнение (а не моя сильная сторона физики) состоит в том, что речь идет о том, как рассматривать большие множества взаимодействующих вещей с определенными степенями свободы. Скажем, атомы гелия можно рассматривать как имеющие 3 градуса (ось xyz), атомы водорода, поскольку молекулы H2 имеют дополнительный способ вращения и удара (xyz + вращение вокруг центральной оси) и т. д., например. на растяжение и сжатие.

Поскольку термодинамика заключается в том, чтобы поддерживать неизменность одной вещи при изменении других вещей, в математическом пространстве, которое воплощает взаимодействия с определенными степенями свободы, вы собираетесь генерировать поверхности, где выполняется требование постоянства этих переменных, или многообразия.

Трюк создания математического пространства, в котором вы можете легче идентифицировать закономерности, часто используется в физике. Например, при создании лагранжиана или гамильтониана системы, которые как бы сводят все к основной динамике. Или, используя комплексные переменные (число + аналог мнимого числа), чтобы отслеживать различные типы вещей, выполняя математические вычисления для их комбинации. Я помню, как наслаждался моментом, когда понял, что можно взять уравнения орбит двух планет и составить новое уравнение, которое похоже на разрез орбит с точками; затем вы просто поворачиваете ручку, чтобы перемещать срез и смотреть, перекрываются ли какие-либо точки, и если они перекрываются, планеты в конечном итоге столкнутся, а орбиты не будут стабильными.

Математические пространства полезны. Взаимодействие больших наборов вещей сводится к геометрии. Отсюда контактная геометрия с многообразиями в «фазовом» или математическом пространстве.