В учебниках излучение черного тела трактуется как излучение, находящееся в тепловом равновесии с окружающей средой (точнее, с черным телом): формула Планка по существу выводится из статистической суммы.
На практике это случается редко - большая часть излучения, описываемого как излучение абсолютно черного тела , находится в сильно неравновесном состоянии, представляя собой поток, текущий от горячего объекта (такого как нить накала лампы или звезды) к гораздо более холодному окружению (как обсуждалось выше). в комментариях к этому вопросу и ответам ). Однако такие источники достаточно хорошо описываются формулой Планка.
Я вижу несколько возможных объяснений этому:
Примечания:
Звезды можно аппроксимировать черным телом, потому что атмосфера звезды находится в локальном термодинамическом равновесии. Это связано с тем, что длина свободного пробега фотона меньше масштаба длины, на котором изменяется температура.
Используя некоторые упрощающие предположения, такие как непрозрачность, которая не зависит от длины волны, можно вывести
Из ваших возможностей это второй, который означает, что в некоторых случаях можно использовать приближение черного тела.
Идеальные абсолютно черные тела очень трудно создать в природе из-за того, что интерфейс, который вы идентифицируете, вызывает отсутствие термодинамического равновесия. Лучшее, что вы можете сделать, это надеяться, что область перехода от вашего «черного тела» к «внешнему» будет максимально изотермической.
На практике важно то, как далеко могут перемещаться фотоны по сравнению с масштабом изменения температуры на границе раздела. Объект будет становиться все более и более похожим на черное тело, если произойдет внезапное увеличение длины свободного пробега фотонов, так что почти все фотоны, покидающие поверхность, будут излучаться из материала с той же температурой.
До этого длина свободного пробега фотонов мала, так что они действительно поглощаются и переизлучаются на масштабах длины, которые малы по сравнению с масштабом длины, на котором меняются температуры. В этих условиях поле излучения близко к изотропному, а вещество и излучение — к термодинамическому равновесию.
Приведенное выше обсуждение применимо к любому кандидату на источник излучения «черного тела», а не только к звездам.
Оказавшись вблизи «поверхности», если длина свободного пробега удлиняется, то явно возникает анизотропия, потому что фотоны могут уходить в одном направлении, но не в другом. Произойдет потеря термодинамического равновесия и значительный температурный градиент над областями, из которых могут выйти фотоны. Это в основном то, что происходит в фотосфере звезды, и поэтому звездные спектры могут сильно отличаться от функции Планка.
Примечание. Ваш вариант 3, вероятно, не работает в большинстве случаев. Собственный спектр теплового излучателя не является функцией Планка и в общем случае будет содержать эмиссионные линии, края рекомбинации и т. д., даже если населенность энергетических состояний и распределение частиц по скоростям характеризовались распределением Максвелла-Больцмана при некоторой температуре. Что можно сказать, так это то, что требуется меньшее количество материала, чтобы стать непрозрачным для собственного излучения, если он имеет сильное излучение/поглощение на всех частотах.
Изменить: в ответ на комментарий о награде. Нет никаких сомнений в том, что тепловое излучение — излучение, испускаемое небольшим количеством материала в отдельности, но характеризующееся температурой, — не является излучением абсолютно черного тела. Возьмем пример материала внутри звезды, скажем К. Мы знаем, что этот материал излучает тепловое тормозное и рекомбинационное излучение. Это не функция Планка. Спектр собственного излучения такого материала можно наблюдать, глядя на корону Солнца, и он состоит из континуума с отсечкой, характерной для температуры, сопровождаемой множеством эмиссионных линий .
Изображение участка явно непланковского спектра EUV, связанного с тепловым излучением солнечной короны, измеренного HINODE. (Из http://prc.nao.ac.jp/extra/uos/en/no07/ )
Это излучение должно быть обработано , чтобы стать похожим на функцию Планка, а для этого необходимо, чтобы поле излучения пришло в равновесие с окружающей средой. Этого не может произойти в солнечной короне, потому что она недостаточно плотна, чтобы быть «оптически толстой». Наоборот, в недрах Солнца длина свободного пробега фотонов составляет миллиметр или намного меньше на длине волны некоторой рекомбинационной линии. Если вы поместите кусок материала в такую среду на K, то поле излучения будет функцией Планка. Населенности различных энергетических состояний и переходы между ними достигают равновесия с излучением, и решением этого равновесия является функция Планка.
«Большая часть излучения, описываемого как излучение черного тела, находится в сильно неравновесном состоянии, представляя собой поток, идущий от горячего объекта (например, нити накала лампы или звезды) к гораздо более холодному окружению».
Не имеет значения, имеет ли излучающий объект более высокую температуру, чем окружающая среда. Длина волны пика кривой черного тела указывает на температуру.
Что требуется для спектра черного тела, так это то, что никакое другое излучение не отражается от тела, отсюда и первоначальное название «черное тело».
Например, для звезды излучение, попадающее на нее, поглощается, любое отражение, особенно по сравнению с излучением, испускаемым из-за температуры, было бы незначительным.
Во-первых, «настоящих» черных тел не существует, это грубое упрощение ради вывода формулы.
Реальные тела моделируются в отношении их теплового излучения путем объединения идеализированного черного тела с тем, что мы знаем о спектре реального тела, используя широко распространенную симметрию в электромагнитном мире, а также в термодинамике.
Небольшое отверстие в полости — это всего лишь модель «черноты».
Конечный размер полости не подразумевается в выводе. С другой стороны, макроскопическая полость любого размера является хорошим приближением, когда речь идет о субмикрометровых волнах.
Вывод содержит довольно много неявных упрощений, например, что все тело (или, по крайней мере, поверхность) имеет единую постоянную температуру, что на самом деле никогда не бывает. Реальные тела имеют конечный внутренний температурный градиент. Вот как мы получаем сложные спектры даже из достаточно черных боидов (например, Солнца).
Ваше третье предложение по пункту списка, я думаю, ближе всего к отметке. Тепловое равновесие само по себе является сильным утверждением, которое имеет последствия для всех функций распределения и т. д., касающихся всех степеней свободы источника. Источник электромагнитного излучения, который сам не купается в тепловом излучении, не находится в полном тепловом равновесии, но если он близок к равновесию (например, из-за того, что испускаемый поток изменяет только внутреннюю энергию и т. д. квазистатическим образом), то испускаемое им излучение близко к излучению черного тела, и это должно быть потому, что внутренняя конфигурация тела близка к той, которая была бы при полном равновесии. Итак, все эти микроскопические процессы — молекулы, токи, электроны и т. д. — все стремятся к тому, что они должны делать, чтобы максимизировать энтропию, и,
Как только излучение находится на пути от локализованного источника, тогда, как вы говорите, его распределение по направлению больше не является термической (изотропной) формой, а распределение по частоте отделено от этого, потому что свет не взаимодействует сам с собой. Так что это свойство, по крайней мере, остается формой черного тела.
(Последнее замечание: дискретность излучения полости связана с размером полости. Когда мы говорим об «излучении черного тела», мы имеем в виду термодинамический предел, при котором полость велика по сравнению с соответствующими длинами волн.)
Гэри Годфри
Роджер Вадим