Гауссова (свободная) теория поля описывается квадратичным действием поля, например (или для реальных полей). Обычно достаточно просто диагонализировать ядро действия , то каждый собственный вектор соответствует моде/поляризации поля. Например,
Однако когда я попытался применить этот подход к калибровочной теории, у меня возникли некоторые проблемы. Например, рассмотрим теорию Максвелла (с евклидовой метрикой в 4-х измерениях),
Если мы выполним псевдоинверсию , фотонный пропагатор должен быть
Продольная мода отделяется от всех физических процессов вследствие калибровочной инвариантности, что, в свою очередь, приводит к тождеству Уорда.
Этот развязывающий (и, кроме того, режим с нулевой нормой) также называется ложным режимом . Поскольку оно не связано со всеми физическими процессами, оно не принадлежит физическому гильбертовому пространству, и у нас остаются только две физические поляризации для безмассового векторного поля.
Кроме того, массивное векторное поле не обладает калибровочной инвариантностью, следовательно, нет тождества Уорда, и там продольная мода не является нулевой нормой, и поэтому массивные векторные поля действительно имеют три поляризации.
Если мы напишем , вектор поляризации должен удовлетворять , которое является лоренц-инвариантным отношением и необходимо, чтобы убедиться, что у нас есть неприводимое представление группы Лоренца (фактически, небольшой группы, которая оставляет инвариантным импульс). Это сбивает количество степеней свободы до 3. Но нам все равно нужно наложить калибровочную инвариантность (иначе вектор поляризации не преобразовывается красиво при преобразовании Лоренца), так что в итоге мы имеем только две физические поляризации.
Их можно сделать более явными и строгими, если мы более тщательно изучим преобразования симметрии одночастичных состояний. Том I QFT Вайнберга рассматривает это очень подробно, или вы можете посмотреть http://phys.columbia.edu/~nicolis/GR_from_LI.pdf , который следует трактовке Вайнберга.
Робин Экман