Предлагается здесь: Каковы обосновывающие основы статистической механики без обращения к эргодической гипотезе?
Меня интересовала хорошая критика подхода Джейнса к статистической механике. @Yvan хорошо поработал, указав на пару из них, но я хотел бы, чтобы они были немного конкретизированы, особенно кем-то, кто не предвзято относится к Джейнс.
Поскольку я думаю, что мысли Джейнса по этому вопросу немного изменились за эти годы, позвольте мне резюмировать, какова, на мой взгляд, его позиция:
По логике надо начать с двух вещей:
Существует микроскопическая теория рассматриваемого явления — на данный момент это может быть существование (квантовой или классической) гамильтоновой формулировки, которая затем обеспечивает существование предпочтительной формы Луивилля. Таким образом, имеет смысл обсуждать вероятности траекторий (ансамблей) независимо от того, откуда берутся эти вероятности.
Существует жизнеспособное макроскопическое крупнозернистое описание, которое имеет место только в том случае, если так говорит эксперимент — ключ в том, что Джейнс иногда называет «воспроизводимостью». Если явление не может быть легко воспроизведено, то очевидно, что вы не получили достаточного контроля над достаточным количеством переменных — например, это был экспериментальный факт, что контроля температуры и объема газа было достаточно для определения его давления.
Тогда логически верно, что можно было бы разработать количественную теорию/взаимосвязь макроскопических степеней свободы или наблюдаемых, и претензия состоит в том, что нужно создать ансамбль по микроскопическим траекториям с учетом ограничений макроскопических наблюдений и единственный выбирается путем максимизации энтропии.
Имея ансамбль в руках, можно затем приступить к предсказаниям других наблюдаемых, а неспособность их наблюдать означает, что либо ваша микроскопическая теория неверна, либо набор выбранных переменных неверен, и круг Науки замкнулся.
Важно отметить, что это не относится к эргодичности, и на самом деле это работает вне равновесия - уравновешенные системы просто помогают с экспериментальной воспроизводимостью. Лично я рассматриваю это как морально-пространственный анализ в широком смысле.
Иван указал, что с классическими гамильтоновыми системами есть проблема, потому что они имеют (несчетное) базовое конфигурационное пространство, и есть технические проблемы с определением в них энтропии. Мое мнение, что это не имеет значения, потому что все физические гамильтонианы действительно квантовые, а те идут с каноническим выбором. (Теории поля нуждаются в регуляризации, как в УФ, так и в ИК, как всегда, чтобы сделать число степеней свободы конечным, чтобы быть «физическим».) Однако я, вероятно, просто наивен, и я, безусловно, приветствовал бы образование по этому вопросу.
Моя любимая ссылка (думаю, никогда не публиковалась): Где мы находимся по максимальной энтропии?
Я думаю, что для многих физиков одним из основных критических замечаний по поводу этого подхода является ощущение, оправданное предыдущими успехами редукционизма, что статистическая механика должна быть логически выведена из лежащей в основе микроскопической теории (скажем, классической или квантовой механики). Конечно, это невозможно, по крайней мере, без дополнительных предположений, поскольку последнее описывает эволюцию системы, но ничего не говорит о начальных условиях...
Одна из основных сильных сторон (и ограничений) подхода Джейнса заключается в том, что он применяется независимо от лежащей в основе динамики (по крайней мере, в качестве основы равновесной статистической механики). Цена состоит в том, что с этой точки зрения равновесная статистическая механика не является фундаментальной теорией физики, а «лишь» частным случаем статистического вывода (в частности, она описывает наши знания о системе, а не саму систему). .
Подход MAXENT прекрасно работает, но с оговоркой, что он может быть оправдан только тогда, когда статистическая эволюция (например, сходимость к равновесию) является детерминированной. Однако это не является большим ограничением: мы не можем делать много предсказательной физики, не прибегая хотя бы к статистически детерминированной динамике. С другой стороны, учитывая рецепт статистической эволюции системы, возникает вопрос, нужны ли вообще методы MAXENT, как сказал Град:
[MAXENT] пока никак не связан с динамикой. На него можно смотреть только как на специальный рецепт, точность которого должна быть определена эмпирически. Либо [MAXENT] гипотеза верна, и в этом случае она не нужна, либо она неверна и не должна использоваться.
[Град Х. «Уровни описания в статистической механике и термодинамике». В Делавэрском семинаре по основам физики , Бунге, М., изд. Спингер, Нью-Йорк (1967).]
Эмпирическое определение, на которое ссылается Град, в основном идентично определению соответствующих макропеременных и некоторому представлению об их динамике. На практике они обычно неизвестны, и гипотеза MAXENT технически неверна, но хорошая реализация принципа успешно аппроксимирует набор соответствующих макропеременных и их динамику на основе некоторого разумного анзаца . Таким образом, мы меняем возражение Града о том, что MAXENT «неверен и не должен использоваться», на «это только приближение к фактической динамике, и его следует использовать только с осторожностью».
Основная критика: принцип максимальной энтропии работает (т. е. дает правильное описание физической системы) тогда и только тогда, когда
Хосе Фигероа-О'Фаррилл
Геннет
Геннет
Хосе Фигероа-О'Фаррилл
С Охотник
С Охотник
Марчин Котовски
Иван Веленик
Иван Веленик
Джесс Ридель