Коммутационное соотношение вторичного квантования оператора

Позволять час — самосопряженный оператор в гильбертовом пространстве час и ЧАС Н "=" я "=" 1 Н час я определено на ЧАС ( час ) Н час Н . Позволять г Г ( час ) ¯ быть вторым квантованием час , ф е Д ( час ) , Ψ е Д ( ЧАС ) Д ( Н α ) для α 1 / 2 . Как я могу видеть, что тогда для оператора уничтожения а ( ф ) и оператор создания а ( ф ) оно имеет следующие коммутационные соотношения:

[ г Г ( час ) ¯ , а ( ф ) ] "=" а ( час ф ) [ г Г ( час ) ¯ , а ( ф ) ] "=" а ( час ф )
как ограниченные операторы?

Ответы (1)

Я думаю, что в более традиционных обозначениях вы говорите, что если

ЧАС "=" а я час я Дж а Дж
с час я Дж самосопряженная матрица, представляющая первый квантованный гамильтониан и а , а Ферми или бозонные создатели и аннуляторы, затем
[ ЧАС , а к ] "=" а я час я к , [ ЧАС , а к ] "=" час к я а я
Оба они следуют из
[ А Б , С ] "=" А [ Б , С ] + [ А , С ] Б
в случае Бозе или
[ А Б , С ] "=" А { Б , С } { А , С } Б
в случае Ферми. Конечно, если вы беспокоитесь об аспектах функционального анализа или о том, в какой топологии оператора у нас есть сходимость, тогда нужно больше.