Определение энтропии, будь то больцмановское ( ), Гиббс ( ) или Фон-Неймана ( ) всегда опирается, по крайней мере, на некоторую вероятностную интерпретацию (в первом случае она фактически применима только к системе, находящейся в состоянии равновесия). В квантово-механическом случае ансамбля нет, но классические вероятности проявляются в операторе плотности.
Учитывая эти формулы, мое первое впечатление состоит в том, что мы можем говорить о величине «энтропия» только в том случае, если мы моделируем систему как ансамбль и говорим о вероятностях.
Я хотел бы знать, есть ли определение энтропии, применимое и к микросостоянию. Если это не так, то что мы на самом деле подразумеваем под утверждением, что «энтропия изолированной системы увеличивается со временем» ? Что это значит, особенно если мы (потому что мы некая всеведущая сущность) предполагаем знать положение и импульс каждой частицы?
Прежде чем я смогу что-то сказать об энтропии этой системы, мне нужно будет найти подходящее распределение вероятностей для ансамбля, описывающего систему. Моим первым предположением для такого распределения вероятностей было бы то, которое моделирует поведение системы во времени. Под «своевременным поведением» я подразумеваю, что плотность вероятности, которую я правильно выбираю, воссоздает все средние значения, которые я также получил бы, измеряя соответствующие наблюдаемые в выбранные разные моменты времени.
Будет ли это правильным путем?
Это точно соответствует тому, что называется «крупным зерном». Идея заключается в следующем. Скажем, у вас есть компьютерная симуляция, в которой вы знаете положение и импульс каждой частицы в большом ящике. Действительно, нет никакого способа присвоить энтропию этому микросостоянию. Если вы знаете микросостояние, то , и .
Однако нелепо говорить, что вы буквально знаете все эти данные. Возможно, более разумным является следующее. Во-первых, разбейте большую коробку на сетку из миллиона крошечных кубов объема. . Может быть, вы знаете энергию и количество частиц в каждом из этих миллионов крошечных кубики. Затем, в вашей симуляции, скажем, вы вычисляете и для каждого крошечного куба, т.е. вы вычисляете макросостояние, соответствующее микросостоянию крошечного куба.
Затем вы вычисляете энтропию макросостояния этого крошечного куба, используя, скажем, формулу Сакура-Тетрода. Затем вы суммируете все энтропии всех крошечных кубов, чтобы получить общую энтропию большого ящика. Эта процедура называется «грубой зернистостью», где крошечные, но конечного размера коробки, возможно, являются «крупными зернами».
Что вы увидите в своей симуляции, так это то, что общая энтропия коробки действительно будет увеличиваться со временем. (Это просто потому, что истинное микросостояние всего ящика, которое, по существу, случайным образом блуждает по фазовому пространству, с большей вероятностью перейдет в макросостояние с большим объемом фазового пространства.) Вы можете начать моделирование со всеми частицами в одном углу ящика. , и сверхурочно они будут занимать все это однородно. Распределение плотности числа/плотности энергии/плотности энтропии по крошечным ящикам со временем сгладится, т.е. градиенты рассеются.
Грубая зернистость, возможно, дает нам ясное представление о том, что мы имеем в виду, когда говорим, что энтропия всегда увеличивается в обычных повседневных объектах.
Квантовый шепот
пользователь1379857
Квантовый шепот
пользователь1379857
Квантовый шепот
пользователь1379857