Мы знаем, что заряженная частица под действием внешних полей будет:
Ф⃗ = д(Е⃗ +в⃗ ×Б⃗ ) ,
где
Е
и
Б
поля происходят от внешних полей, а не от поля самим зарядом. Тогда, если мы обратимся к случаю локализованного распределения заряда, формула будет выглядеть так:
Ф⃗ "="∭Вр (Е⃗ +в⃗ ×Б⃗ ) дВ,
Е
и
Б
поля должны иметь тот же характер, что и в случае точечного заряда, и мы можем вывести тензор Максвелла.
Однако в книгах Гриффита (Введение в электродинамику, 4 изд, глава 8, пример 8.2) задача состоит в следующем: определить результирующую силу, действующую на «северное» полушарие однородно заряженной твердой сферы радиусом
р
и заряжать
Вопрос
.
Он заменил электрическое поле заряженной сферы
Е⃗ "="⎧⎩⎨14 πϵ0Вопроср2р^,14 πϵ0Вопроср3р⃗ ,на мискевнутри диска
в максвелловский тензор напряжений и вычислил результирующую силу, действующую на полушарие, по следующей формуле.
Ф⃗ "="∬СТ↔⋅гС→
, где
Тя дж←→≡ϵ0(ЕяЕДж−12дельтая джЕ2)
Согласно первоначальному признанию закона силы Лоренца, сила, действующая на заряд, должна исходить от внешней
Е
и
Б
поля. Если бы мы использовали поле, создаваемое полушарием, для вычисления силы, действующей на него.
Это означает, что мы использовали поле, возникающее из-за заряда на полушарии, оказывающее силу на себя. Имеет ли этот пример смысл? или Если я что-то ввел в заблуждение?
Билл Хсу