Действие струны Полякова на плоском фоне (в евклидовой подписи)
обладает огромной калибровочной избыточностью, состоящей из диффеоморфизмов и преобразований Вейля на метрике мирового листа. Эти симметрии являются следствием того факта, что метрика мирового листа не является истинной степенью свободы, и расцепляются в классической теории. После «интегрирования» дополнительных степеней свободы у нас остается исходное действие Намбу-Готто.
который вычисляет площадь мирового листа учитывая индуцированную метрику мирового листа . Это действие не обладает ни одной из исходных «калибровочных» симметрий, поскольку нефизических степеней свободы не существует. Однако при квантовании мы всегда используем интеграл Полякова по путям, потому что действие Намбу-Готто почти невозможно проквантовать с помощью интегрирования по путям.
Это навело меня на мысль о теории Янга-Миллса, где действие
обладает калибровочной симметрией. Однако из-за его квадратичной формы его легко квантовать в пределе слабой связи (то есть после того, как реализована фиксация калибровки Фадеева-Попова).
Тогда мой вопрос заключается в том, существует ли нелинейное действие, которое можно получить после «интегрирования» нефизических поляризаций поля Янга-Миллса? , по аналогии с тем, как действие Намбу-Готто получается из действия Полякова? Если да, то может ли это привести к обобщениям теории Янга-Миллса, точно так же, как действие Намбу-Готто можно естественным образом обобщить на действия объемного мира многомерных протяженных объектов?
Никогда не говори никогда, но очень маловероятно, что существует действие, аналогичное Намбу-Гото, свободное от калибровочной избыточности, эквивалентное действию Янга-Миллса. Кроме того, уже известны обобщения теории ЯМ, так что нет особого смысла искать это, безусловно, гораздо более неудобное действие.
Аналогия обрывается уже на самом первом шаге: действие Полякова имеет два собственных тензорных поля, от которых оно зависит. Устранение одного из них — совершенно ковариантная цель. Но действие Янга-Миллса зависит от одного тензорного поля — калибровочного потенциала. Физические степени свободы не образуют собственного тензора, они представляют собой своеобразные комбинации компонент калибровочного потенциала. Поэтому ковариантное «приведенное» действие кажется невозможным.
Обобщение теории Янга-Миллса на объекты более высокой размерности уже известно: более высокие калибровочные теории, включающие -форма вместо -форма как калибровочный потенциал обычно появляется во многих теориях SUGRA, например, как поле Рамона-Рамонда SUGRA типа II или C-поле 11d SUGRA.