Я считал правило Макса Борна одной из аксиом квантовой механики, которая гласит, что квадрат нормы волновой функции дает плотность вероятности. Но я также нашел где-то написанное, что правило гласит, что вероятность собственного состояния равна квадрату нормы амплитуды собственного значения, соответствующего собственному состоянию. Сначала я подумал, может быть, это одно и то же, но я не могу найти связь между ними (первый берет квадратную норму волновой функции, а второй делает то же самое для амплитуды собственного значения). Какое из них на самом деле является правилом Макса Борна? А также я хочу знать, откуда мы знаем, что другое верно.
Это одно и то же. Будьте осторожны, я думаю, что другая книга, которую вы читаете, под «амплитудой собственного значения» означает амплитуду вероятности измерения этого собственного значения, а не амплитуду самого собственного значения (иначе действительно большие значения наблюдаемой будут иметь действительно высокие вероятности, что не имеет смысла ).
Это то же самое. Я подхожу к этому так: начну с гильбертова пространства, натянутого на позиционные состояния (на самом деле я начинаю немного дальше, оправдывая гильбертово пространство, но настоящее рассуждение начинается с гильбертова пространства).
Для любого кет мы можем определить величины коэффициентов в позиционном пространстве по правилу Борна,
Когда мы делаем измерение, , мы получаем определенный результат, завершающий десятичный или -кортеж конечных десятичных знаков, считанных с измерительного прибора. Пусть возможные результаты в для . считаются различными; если затем . Мы предполагаем, что размерность больше, чем .
Каждое физическое состояние связано с кет, помеченным результатом измерения, так что, если результат измерения тогда государство . Эмпирическое определение требует, чтобы мы извлекли из экспериментальных данных значение внутреннего продукта для произвольного .
Не теряя общий смысл, и нормализуются. По предположению, измерение сводится к набору измерений положения, так что каждое находится в однозначном соответствии с позициями одной или нескольких частиц, используемых для измерения (например, может быть позициями одного или нескольких указателей). Затем
Чтобы связать это с собственными состояниями эрмитовой наблюдаемой, отметим, что измерение с результатом , подразумевает физическое воздействие на систему и представляется действием оператора, , в гильбертовом пространстве. Если величина измерима, мы требуем, чтобы с ее измерением был связан элемент физической реальности, а это означает, что конфигурация материи обязательно становится такой, чтобы величина имела четко определенное значение. На практике это означает, что в пределе, когда время между двумя измерениями стремится к нулю, второе измерение величины с необходимостью дает тот же результат, что и первое. Следует, что является проекционным оператором
(это было извлечено из моей книги «Математика гравитации и квантов» и моей опубликованной статьи «Гильбертово пространство условных предложений »)
вероятно_кто-то
ДЖЭБ
my2cts
Король пиратов