Я попытался применить отсечной регулятор для расчета простой однопетлевой диаграммы Фейнмана вф4
-теория с двумя разными математическими приемами. Но в итоге я получил два разных результата и задался вопросом, есть ли разумное объяснение.
Интеграл, который я рассматриваю, следующий
я"="∫Λг4к( 2 π)4як2−м2+ я ϵгдеηмк νзнак равно диаг ( - 1 , 1 , 1 , 1 )
Λ
– шкала энергии отсечки и
ϵ > 0
. Потом делаю расчеты.
Метод № 1 - Теорема об остатках:
С
я= я ∫г3к⃗( 2 π)3∫+ ∞− ∞гк02 π[( 2к0)− 1к0+г0+( 2к0)− 1к0−г0]гдег0"="|к⃗|2+м2−−−−−−−−√− я ϵ
выбор верхнего контура в
к0
- комплексная плоскость, охватывающая полюс,
−г0
, у нас есть
я= ∫г3к⃗( 2 π)312 πя∮гк0( − 2к0)− 1к0+г0"="12∫г3к⃗( 2 π)31к2+м2−−−−−−−√"="14π2∫Λ0к2гкк2+м2−−−−−−−√"="18π2[Λ21 +м2Λ2−−−−−−−√−м2п(Λм) —м2п( 1+1 +м2Λ2−−−−−−−√) ]≈18π2[Λ2−м2п(Λм) —м2п2 ]
Метод № 2 - Вращение фитиля:
Рисуем столбы,−г0,г0
, можно обнаружить, что контур интегрирования можно повернуть против часовой стрелки так, что
я= я ∫г3к⃗( 2 π)3∫+ я ∞− я ∞гк02 π1к2−м2+ я ϵ= - я ∫г3к⃗( 2 π)3∫+ ∞− ∞я дк42 π1к2Е+м2
где
к4= - як0
и
к2Е= -к2
, которые
4 д
Евклидовы переменные. Итак, у нас есть
я= ∫г4кЕ( 2 π)41к2Е+м2"="116π2∫Λ20к2Ег(к2Е)к2Е+м2"="18π2[Λ22−м2п(Λм) —м22п( 1 +м2Λ2) ]
Сравнивая результаты, полученные двумя вышеуказанными методами, мы найдем только
пΛ
зависимые части одинаковы; Две другие части (
Λ2
-зависимость и конечный кусок) различны. Поскольку я использую тот же регулятор, мне немного непонятно, как математические приемы могут повлиять на результаты.
Ди Лю
Ди Лю