Зависящий от обрезания «обратный пропагатор» для перенормировки

В КТП Зи в двух словах при введении перенормировки массы он вычисляет «обратный пропагатор» для$\phi^4$скалярная теория поля на заказ$\lambda^2$рассмотрев две приведенные диаграммы:

и получает$k^2 - m^2 + a + b k^2 + O(k^4)$где$a$и$b$зависят от отсечки. Насколько я понимаю, это происходит от записи амплитуды для одной линии импульса.$k$как:

$$\frac{1}{(k^2 - m^2)^2} (k^2 - m^2)$$ и добавив его к амплитуде для этих двух с добавлением внешних линий: $$\frac{1}{(k^2 - m^2)^2} (a + bk^2)$$

В этом случае не будет ли новый распространитель$\frac{1}{(k^2 - m^2)^2} (k^2 - m^2 + a + bk^2)$вместо$\frac{1}{k^2 - m^2 + a + bk^2}$? Или я вообще неправильно об этом думаю?