В комментарии @Peter Anderson было указано, что вы забыли преобразование производной, которое в бесконечно малой форме должно читаться
дельта∂н= -гл мΛм н∂л
которое следует из преобразования Лоренца
∂н→гл м(л− 1)м н∂л
(метрика предназначена для того, чтобы индексы согласовывались с выбором OP), который расширяется до
гл м(л− 1)м н"="дельталн−гл мΛм н+ . . .
где я делаю вывод из других ваших законов преобразования, что вы применяете
активные преобразования Лоренца, т.е. в символической перспективе
х → L х
с полем, преобразующимся как
ϕ ( Икс ) → Мф (л− 1х )
существование
М
представление группы Лоренца.
Если вы воспользуетесь этим, вы получите новый член в вариации вашего лагранжиана.
дельтаЛ —12га бΛм нψ¯¯¯аГнгл м∂лψб
и этот новый термин с последним термином вашей вариации сохраняется
−12га бΛм н[ψ¯¯¯аГм∂нψб+ψ¯¯¯аГн∂мψб]
и поэтому у вас есть сокращение между антисимметричным тензором
Λм н
с симметризованным количеством
Гм∂н+Гн∂м
и, следовательно, эти два термина исчезают. Затем у вас остаются первые два, которые, как вы уже сказали, можно переписать в полной производной форме.
Питер Андерсон
Qмеханик