Для массивных фермионов, таких как электрон, хиральность не сохраняется во времени. Это плохое квантовое число, хотя оно лоренц-инвариантно. При этом предполагается, что гамильтониан Дирака (в частности, массовый член в нем) изменяет киральность.
Возможно ли, чтобы электрон изначально находился в исключительно левохиральном состоянии при т.е., и перевернуть хиральность на позже?
Но это проблематично. Если электрон в какой-то момент является либо исключительно левокиральным, либо исключительно правокиральным, он не может иметь массу в этот момент, потому что дираковская масса требует одновременного присутствия обеих хиральностей (за исключением нейтрино). Не так ли? Я думаю, что в любой момент времени электрон представляет собой смесь как левохиральной, так и правокиральной составляющих.
Тогда что именно массовый член делает с хиральностью? Является ли это в каком-то смысле «изменением пропорции», в которой левокиральные и правокиральные компоненты смешиваются/суммируются, образуя электрон?
Есть ли способ математически увидеть, что происходит с киральными проекциями массивного фермионного поля во времени? Я думал в следующем направлении. Фермионное поле эволюционирует во времени как и . Следующее, что касается возведения в степень гамильтониана Дирака что выглядит огромной задачей.
РЕДАКТИРОВАТЬ: Эта путаница возникла из-за того, что часто на диаграммах Фейнмана люди используют «символ креста», чтобы показать, что массовый термин переворачивается или . Я не понимаю, что люди имеют в виду под этим.
Я знаю, что массовый термин можно рассматривать как взаимодействие, в котором первый член принимает и второй срок . Но это неполное понимание. Я хочу понять, что происходит с полем электрона в целом, потому что в любой момент времени оно состоит из обеих киральностей.
Хиральность не является четко определенной для массивных полей. Известным следствием этого факта являются массы пионов, которые можно связать с нарушением киральной симметрии .
В лагранжиане можно независимо определить левые и правые фермионы Вейля. Массовый член смешает их, дав массивный фермион Дирака. Фермионы Вейля выполняют либо
Существует вычислительный трюк, называемый «массовой вставкой», который может сбивать с толку в этом отношении:
Фермион Дирака можно рассматривать как связанную систему двух фермионов Вейля, где масса является параметром связи. Если масса фермиона мала по сравнению с энергией данного процесса, можно аппроксимировать фермион Дирака двумя его (безмассовыми) компонентами Вейля. Преимущество состоит в том, что для безмассовых полей петлевые интегралы обычно принимают гораздо более простые формы.
Затем можно внести поправки к безмассовому случаю, добавив правило Фейнмана для массового члена в лагранжиане, которое представляет собой билиарную связь между левыми и правыми фермионами Вейля. Если бы вы суммировали все возможные вставки массы, результат был бы таким же, как если бы вы начали с массивного фермиона Дирака с самого начала. Однако, поскольку основное предположение приближения состоит в том, что масса мала по сравнению с другими масштабами энергии в теории, поправки обычно малы.
Иногда диаграмма, включающая введение массы, вычисляется, чтобы показать, что ошибка, вызванная пренебрежением массой, действительно мала.
Любопытный Разум
СРС
СРС