Графен имеет сотовую решетку, которую можно описать как треугольную решетку, но с двумя атомами на элементарную ячейку. Поэтому при решении для зонной структуры графена мы расширяем волновую функцию следующим образом: (полное описание в конспектах лекций )
где и являются блоховскими волновыми функциями. Расширение и на основе одной из атомных орбиталей (скажем орбиталей, ведущих к конусам Дирака), мы, наконец, можем написать уравнение Шредингера, используя Гамильтониан (из-за формы волновой функции и двух и коэффициенты в , что обусловлено наличием двух атомов в элементарной ячейке ). Нахождение собственных значений этого Гамильтониана, мы приходим к двум энергетические диапазоны:
Мы можем даже записать приведенную выше волновую функцию в виде спинора (см. конспект лекций , уравнение :
Хотя математика кажется довольно ясной, я не знаю, как думать о двух результирующих полосах, поскольку они получены для двух электронов вместо одного.
Являются ли две получившиеся полосы действительно двумя разными полосами, точно так же, как две разные полосы простого кристалла с одним атомом на решетку, такого как кремний? Если нет, то каковы различия?
Например, когда две разные полосы соприкасаются в каком-то
для кремния мы имеем 2-кратное вырождение. То же самое здесь, на конусе Дирака, где два
полосы касаются?
Две полосы не означают два электрона. По сути, мы решаем зонную структуру для одного электрона . Отдельные электронные состояния представляют собой дискретные точки на поверхности вашего графика с интервалом где размер вашей системы. Ключевое предположение, которое мы здесь сделали, таково:
Взаимодействие между электронами слабое и им можно пренебречь.
Следовательно, мы можем заполнять эти состояния электронами из более низких энергий в более высокие.
Чтобы найти уровень Ферми , мы можем подсчитать количество состояний (ниже уровня Ферми все одноэлектронные состояния заполнены). Предположим, что ваш графен имеет ячеек, и каждая ячейка содержит 2 атома и вносит 2 электрона. Всего есть электроны. Мы знаем количество k точек в Зона Сен-Бриллюэна равна (см. учебник по физике твердого тела, такой как Kittel). Следовательно, число состояний в нижней полосе равно (два получается из двух спинов), что и есть число электронов.
Многочастичная картина графена — это ваш график со всеми состояниями в нижней полосе, заполненными (уровень Ферми ).
Мы говорили, что графен имеет две полосы, соприкасающиеся и образующие конусы Дирака. Здесь есть неясность, так как две полосы обычно означают ненулевую щель между двумя энергетическими спектрами. В графене в двух точках Дирака щель закрыта. Поскольку они соприкасаются только в двух точках и на самом деле не перекрываются, мы по-прежнему называем их двумя полосами . Это просто проблема терминологии и не влияет на его физику.
В случае упомянутого вами кремния разные полосы могут пересекаться с другими и иметь двукратное вырождение. Такого рода вырождение можно снять малым возмущением. Однако конусы Дирака в графене устойчивы в том смысле, что никакое небольшое возмущение не может открыть щель. Это связано с графеном. вращательная симметрия и инверсионная симметрия. Подробный аргумент можно найти в топологических изоляторах и топологических сверхпроводниках Берневига, глава 7.
Алексей Соколик
Латтингер