Массивные спин-сс-представления группы Пуанкаре на пространстве спиновых тензорных полей

Контекст

Нижеследующее из книги "Идеи и методы в суперсимметрии и супергравитации" И.Л. Бухбиндера и С.М. Кузенко, стр. 56-60. Речь идет о реализации неприводимых массивных представлений группы Пуанкаре в виде полей спиновых тензоров, которые преобразуются при определенных представлениях однородной группы Лоренца и подчиняются некоторым дополнительным условиям.

Рассмотрим линейное пространство ЧАС ( А , Б ) из ( А / 2 , Б / 2 ) поля типа спинового тензора Φ α 1 α А α ˙ 1 α ˙ Б ( Икс ) полностью симметричны по своим штриховым индексам A и независимо по своим точечным индексам B, с А + Б "=" 2 с и которые удовлетворяют следующим дополнительным условиям:

{ α ˙ α Φ α α 1 α А 1 α ˙ α ˙ 1 α ˙ Б 1 ( Икс ) "=" 0 ( 1 ) ( а а м 2 ) Φ α 1 α А α ˙ 1 α ˙ Б ( Икс ) "=" 0 ( 2 )
Здесь α α ˙ "=" ( о а ) α α ˙ а и α ˙ α "=" ( о ~ а ) α ˙ α а "=" ε α ˙ β ˙ ε α β ( о а ) β β ˙ а , о а "=" ( Идентификатор , о ) и о ~ а "=" ( Идентификатор , о ) . Мое метрическое соглашение η а б "=" Диаг. ( 1 , 1 , 1 , 1 ) , индексы спинора - греческие буквы, а индексы Лоренца - латинские.

Рассмотрим следующую карту один к одному:

Δ α А + 1       α ˙ Б : ЧАС ( А , Б ) ЧАС ( А + 1 , Б 1 )
Φ α 1 α А α А + 1 α ˙ 1 α ˙ Б 1 ( Икс ) "=" Δ α А + 1     α ˙ Б Φ α 1 α А α ˙ 1 α ˙ Б ( Икс )      где      Δ α А + 1     α Б ˙ "=" 1 м α А + 1     α Б ˙
Карта является взаимно однозначной, потому что можно показать, используя условие массовой оболочки (1), что она имеет обратную, определяемую выражением Δ α     α ˙ Δ     α ˙ β "=" дельта α β . Хотя для целей этой темы нет необходимости смотреть на обратную карту.

Вопрос

Для меня не очевидно, что после того, как мы подействовали на элемент ЧАС ( А , Б ) с Δ α А + 1       α ˙ Б , результат полностью симметричен по своим непунктирным индексам, включая дополнительный, созданный через карту. Впрочем, это претензия автора. Итак, я хотел бы доказать следующее:

Δ ( α А + 1     α ˙ Б Φ α 1 α А ) α ˙ 1 α ˙ Б ( Икс ) "=" Δ α А + 1     α ˙ Б Φ α 1 α А α ˙ 1 α ˙ Б ( Икс )

Пытаться

Я почти уверен, что результат должен следовать из дополнительного условия (2) (которое иногда называют условием «спинового отбора»), а также того факта, что Φ α 1 α А α ˙ 1 α ˙ Б ( Икс ) полностью симметрична по своим не отмеченным точками индексам. Однако, опять же, совершенно не очевидно, почему.

Чтобы получить некоторую интуицию для проблемы, я попробовал простой случай:

Δ γ     β ˙ : ЧАС ( 2 , 2 ) ЧАС ( 3 , 1 )
Икс α β α ˙ β ˙ Икс α β γ α ˙ "=" Δ γ     β ˙ Икс α β α ˙ β ˙      где  Икс ( α β ) ( α ˙ β ˙ ) "=" Икс α β α ˙ β ˙

Таким образом, целью этого интуитивного упражнения было бы показать, что Икс α β γ α ˙ "=" Икс γ β α α ˙ , например.

Если я явно подставлю некоторые числа для индексов, я увижу, что, например, случай ( α "=" 1 , γ "=" 2 ) равно случаю ( α "=" 2 , γ "=" 1 ) в силу дополнительного условия (2). Однако я изо всех сил пытаюсь обобщить это и, конечно же, не довольствуюсь тем, что оставляю аргумент здесь. У кого-нибудь есть предложение или намек для меня? Спасибо.

Ответы (1)

С Φ α 1 α А α ˙ 1 α ˙ Б полностью симметрична по незаштрихованным индексам, достаточно показать, что

α α ˙ Б Φ α 1 α А α ˙ 1 α ˙ Б "=" α 1 α ˙ Б Φ α α 2 α А α ˙ 1 α ˙ Б .
Используя свойство антисимметричного тензора ε α β ,
ε α β "=" ε β α
это уравнение совпадает с требованием
ε α α 1 α α ˙ Б Φ α 1 α А α ˙ 1 α ˙ Б "=" 0.
Это выполняется по свойству (1), поскольку
ε α α 1 α α ˙ Б Φ α 1 α А α ˙ 1 α ˙ Б "=" α ˙ Б α 1 Φ α 1 α А α ˙ 1 α ˙ Б "=" 0.

Не могли бы вы объяснить, почему второе уравнение следует из первого?
Это следует из (анти)симметричных свойств ε . Я обновил ответ.