Моя основная ссылка на эту тему — «Расширенная квантовая механика» Сакураи.
Рассмотрим один электрон, описываемый биспинором, который подчиняется уравнению Дирака. Оператор, соответствующий лоренцеву бусту быстроты в направлении ось
Поправьте меня, если я ошибаюсь, но это означает, что два наблюдателя, связанные усилением Лоренца, будут вычислять разные значения ожидания для одних и тех же наблюдаемых. Как это не проблема в теории, которая, как предполагается, согласуется со специальной теорией относительности?
Единственное заявление Сакурая по этому поводу:
не должно быть унитарным, если состоит в том, чтобы преобразовываться подобно четвертой компоненте четырехвектора при преобразованиях Лоренца.
Я не понимаю, что он имеет в виду под этим. Может ли кто-нибудь уточнить заявление Сакураи и объяснить мне, почему для бустинга Лоренца нормально быть неунитарным оператором?
Изменить: полное правило преобразования для преобразования Лоренца (такой, что ) является
В одном из комментариев упоминается, что оператор гильбертова пространства, который говорит, как векторы состояния преобразуются при повышении, должен быть унитарным. Кто этот оператор, как его построить? Конечно, это должно быть связано с приведенным выше уравнением, поскольку я считаю, что это «полное правило» того, как спинор Дирака (волновая функция электрона) трансформируется при ускорении.
Важно различать две вещи:
Матрица , показывающая, как компоненты спинора смешиваются при усилении Лоренца. Для повышения в -направление с быстротой , эта матрица может быть построена из матриц Дирака как
Оператор в гильбертовом пространстве , который говорит, как векторы состояния преобразуются под действием Лоренца. Этот оператор унитарный.
Спинорное поле Дирака является оператором в гильбертовом пространстве, а не волновой функцией. До того, как у нас появилась квантовая теория поля, люди якобы пытались интерпретировать как волновая функция. Это не работает. Что лечит работа как оператор в гильбертовом пространстве, например:
Возьмите полевых операторов для удовлетворения канонических антикоммутационных соотношений . Напишите оператор поля (общее решение уравнения Дирака) как сумма его положительной и отрицательной частотных частей . Если есть состояние, аннулируемое частями с положительной частотой и , то любое другое состояние можно получить из путем применения различных комбинаций частей отрицательной частоты и . В частности, и являются одночастичными состояниями. Одну из них мы обычно называем античастицей.
Для любого данного буста Лоренца существует унитарный оператор на этом гильбертовом пространстве, реализующем это преобразование. Унитарное преобразование
Построение унитарного оператора явно слишком сложно для этого краткого сообщения, поэтому я просто обрисую в общих чертах идею: начните с тензора энергии-импульса , которую можно получить либо из теоремы Нётер, либо путем варьирования по отношению к метрике фонового пространства-времени. (Первое проще, но второе часто мощнее.) Тогда генератор вращений в - самолет
Андрей
Николас Энгельберт
Андрей